60 



Ces lois sont dignes de la plus grande attention, par ce qu'elles sont 

 en harmonie complète avec celles qu'on trouve pour la propagation 

 de l'électricité d'un métal à un autre. En effet, c'est la vérification expéri- 

 mentale de ces deux formules que nous allons donner au moment même. 



Supposons qu'on ait des barres métalliques de la même section, pres- 

 sées l'une contre l'autre de la manière indiquée dans la figure juxtaposée, 



/ 



V 



l" 



A 



B 







et qu'on les chauffe à l'extrémité. Soient 1,1' et l" les longueurs des barres; 

 k, h' et k" les pouvoirs conducteurs; //, //' et h" leur pouvoir de rayonne- 

 ment; et ensuite u, u' et u" leurs températures aux points donnés des 

 trois barres différentes, de manière qu'en prenant O pour origine, on ait 

 u pour les valeurs de x comptées de — /jusqu'au O, u' de O jusqu'au /' 

 et enfin u" de /' jusqu'au /'-)-/". Ainsi, pour les trois barres, on aura 

 les formules connues 



(3) 



u = a 



n = a 



Q 

 G 



+ 7 e ), 



' + 7 e 



m" (x — /') 



où l'on suppose 1 excès de température en B comme tout à fait insensible, 

 ayant pris la température de l'endroit pour point de départ. 



Dès-lors, comme nous l'avons indiqué, nous aurons, pour a- — o, 



u = u 



et 



du du 



dx " dx ' 



et ensuite, pour x = /, 

 aussi bien que 



u = u 



dx dx 



*. 



