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tandis que les observations directes donnent 



k' = 1,83 *,. 



On voit clairement par les nombres ci-dessus, que l'accord entre les 

 deux valeurs de y est loin d'être grand, et on pourrait même supposer 

 que la dernière valeur n'est pas exacte. Mais observons que, pour mettre 

 les deux nombres en parfaite harmonie, il suffit seulement d'augmenter la 

 température observée 14°,9 de quelques dixièmes de degré. 



§• 7. 



Il me reste enfin à prouver l'exactitude du résultat annoncée ci-des- 

 sus, à savoir, que le quotient des deux températures, déterminées à deux 

 points équidistants de la surface de contact des deux barres réunies, est 

 certainement plus grand, quand la chaleur se propage du faible conducteur 

 à celui d'une meilleure conductibilité que dans le cas opposé. 



En effet, il faut seulement pour cela trouver l'expression analytique 

 qui représente ces deux faits. 



Si la température a été déterminée à deux points équidistants de la 

 surface de contact, on aura, pour chacun de ces points, les valeurs de |u, 

 v et y, qui leur correspondent; et par là la signification de ces quantités 

 sera la même qu'auparavant, mais, si on les accentue, elles se rapporteront 

 au plus faible conducteur. La relation entre les quantités (u, v et y, quand 

 la chaleur se propage d'un bon conducteur à celui d'un plus faible pouvoir, 

 est donnée par l'équation 



1 + yV 2 



Öl = P P 1 _j_ y > 



mais, au cas contraire, par 



Qo = p p 



1 — y v 



2 



1 -y ' 



Ces deux valeurs doivent être telles que 



«, < e 2 , 



parce que les quantités y, v et v ' sont toujours plus petites que l'unité. 



Ainsi, la recherche précédente prouve par la vérification expérimen- 

 tale donnée ci-dessus, que les formules 



u = u' 



et 



du du' 



dx dx 



9b 



