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Quant à l'application pratique des lois mentionnées plus baut, elles 

 ne manquerons pas d'être surtout utiles relativement à la critique des diffé- 

 rentes méthodes, employées jusqu'ici à l'effet de déterminer le pouvoir con- 

 ducteur des corps pour la chaleur. Ces lois nous montrent d'abord, dans 

 ce dernier cas , que la quantité de chaleur, qui passe par une paroi métallique 

 ou par une barre, dont la longueur est très courte, dépend principalement 

 du pouvoir conducteur des deux corps environnants, entre lesquels cet 

 échange de chaleur s'opère médiatement; et, de plus, que cette quantité de 

 chaleur ne peut pas être regardée, sans corrections ultérieures, comme 

 l'exacte mesure du pouvoir conducteur de la paroi métallique intermédiaire. 



Outre cela, si l'on veut chercher, au moyen d'un élément thermoélec- 

 trique que l'on place aux différents points d'une barre métallique, à y déter- 

 miner le décaissement de la chaleur, ces lois prouvent aussi qu'il se fera, 

 au point de contact, un changement de température, qui sera d'autant plus 

 grand que le pouvoir conducteur de la barre différera de celui de l'élément 

 thermoélectrique. De là la cause, pourquoi cette méthode n'est pas propre 

 pour déterminer la proportion, dans laquelle la chaleur se répand simultané- 

 ment dans deux métaux différents. 



Remarquons enfin que, si l'on voulait établir une théorie complette, 

 telle que l'exigerait l'instrument de Trevelyan, les mêmes lois seraient aussi 

 de la plus haute importance. 



