34 



Knut Ångström, 



eingeschoben werden. Das Gefäss hatte, wie in der Fig. zu sehen ist, 

 Ab- und Zuleitung für Erwärmung durch Wasserdampf. Das Gefäss 

 aus Messing ist hochpoliert mit Ausnahme der nicht durchbrochenen 

 Endfläche, die von berusstem Kupfer ist. 



Das Entladungsrohr wurde jetzt von seinem Platz vor dem 

 Bolometer entfernt, um durch dieses Rohr ersetzt zu werden. Nachdem 

 das kleine Gefäss durcli Zuleitung von Wasserdampf bis zur konstanten 

 Temperatur erhitzt war, wurde dasselbe bis zu einer bestimmten Stelle 

 schnell in das Rohr hineingeschoben und die Strahlung sogleich bestimmt. 

 Nachdem diese Versuche für verschiedene Stellen in dem Rohre wieder- 

 holt waren, wurde das Rohr fortgenommen und die Strahlung des Ge- 

 fässes bei denselben Abständen von dem Bolometergitter wieder bestimmt. 

 Ein Auszug aus dieser Beobachtungsreihe, welcher in der folgenden Ta- 

 belle enthalten ist, möchte das Gesagte genügend erklären. 



Tabelle 17. 



Wenn wir jetzt die Abstände von dem Bolometergitter als Ab- 

 scissen, die korrespondierenden Strahlungsintensitäten als Ordinaten neh- 

 men, so erhalten wir zwei Kurven, Fig. 1, Tafel 2, die eine für die 

 Strahlung des Gefässes mit Rohr (punktirt), die andere ohne Rohr (aus- 

 gezogen). 



Es ist leicht verständlich, dass das Verhältniss zwischen den 

 beiden Flächen, die durch die Abscissenachse, zwei beliebige Ordinaten 

 und die respektiven beiden Kurven gebildet sind, dasselbe ist wie das 

 Verhältniss zwischen der Strahlung einer Folge von einander unabhän- 

 gigen Gasöchichten, theils mit, theils ohne Rohr. Wir finden also 

 (siehe Fig. 1), 



oder 



ABCD /, Strahlung ohne Rohr 



ÅFID ~ ^ ~ Strahlung mit Rohr 



