Analytische Darstellung des Elektromagnetismus. 

 Nach (3*) kann a immer in der Form 



'Î = ^1 + <^2 



'- (lü) 



13 



r-do} 



a^ = o 



./ r 



dx 



(20 : 2) 

 dargestellt werden ; folglich ist 



Ja— 4:71 ^ 



C j ài . C- dz . , . C -d u) 



■ . ■ f Ja =—471 o = 4: 71 o -\- 4:71 \ (T . 



J r J r J r 



Die Gleichung (15 : 1) geht dann in 



(15:2) ■ r(^„-Ä-^-47rä)^=0 



über. Man hat also a und p so za bestimmen, dass auf der Oberfläche 



(21) 

 ist. Wählt man ç willkürlich, so ist also a aus der Gleichung 



(21 : 1) 



1- 4710 = ^„ 



9 n 



--L + 47ia = ^, ? 



9?i 



'dn 



zu bestimmen, wo das rechte Glied als bekannt anzusehen ist. 



Wenn dn ein Element der nach aussen gerichteten Normale ist, 

 so ist bekamitlich 



— J 1 ij = 4710 



9 w 9 « 



und folglich geht (21 : 1) in 



(21*) 



3(T, 



9w 



L = _ Ut„ _ 



9^ 

 9n 



