Analytische Darstellung des Elektromagnetismus. 



21 



(26) 



^H aG .. j fi^dœ + \ J\l^^dr (3) 



9y 92 



/ = 



sin (ö , r) 



/. = A sin (/«' , »•) 



wo die l^l^ etc. die Richtungscosinen der f f^ sind. 



jj?2»ï. i. Wenn a konstant und nach der Normale gerichtet ist, 

 so ist 



(26 : 1) 



Denn es ist 



Jfl^dw = . (3) 



j fl^dœ = aj 



n ni — ] dœ 



9.y 9- 



rd~ - 9 - 



9 r , , 9 r , „ 



= — o — ar + (T — / — dr = O 



dy-^ 9w, dz -^ dr] 



Folglich wird eine willkürliche Konstante in a„ keinen Einfluss auf 

 die Darstellung von P ausüben. 



Anm. 2. Für einen äusseren Punkt ergiebt sich, falls ju ein 

 Potential hat und a nach 2:o bestimmt wird, mit Rücksicht auf (25) 

 und (26), 



(26*) ff\l,^dT=-ffX^dw (3) 



falls ./ = gesetzt wird. 



KAP. II. 



Vektor-rohre. 



Definition 6. Der durch eine rohrförmige Fläche begrenzte Raum 

 wird ein Vektorrohr genannt, wenn auf der Mantelfläche überall 



Pn = 



ist. Ist der Querschnitt des Rohres unendlich klein, wird es Vektor- 

 faden genannt. 



