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H. Petrim, 



äussere Potential der ganzen Spule dasselbe als dasjenige der beiden 

 äussersten Schichten, weil die übrigen je zwei benachbarten einander 

 neutraüsiren. 



Das Potential der Spule in einem in Bezug auf die Spule äusseren 

 Punkte wird also (Fig. 6) 



(36) 



K 



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" d CO., 



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wo n = --— die Anzahl der Fäden der Längeneinheit ist. Wenn die Spule 

 sich nach beidei] Seiten hin ins Unendliche streckt, so ist 



••• F„=0. 



Bisher haben wir angenommen, es sei die Spule cylindrisch und 

 (V/i konstant für jeden Faden. Wenn aber der Querschnitt w der Spule 

 unendlich klein ist, so gilt die Formel (36) auch dann, wenn âh ein 

 wenig dicker nach der einen Seite hin ist, so dass die Spule nicht 

 mehr cylindrisch wird, sondern eine — übrigens beliebige — Krüm- 

 mung von endlichem Krümmungsradius R bekommt, wobei Glieder von 



der Grössenordnung — vernachlässigt werden. Ist die Spule geschlos- 

 sen, so fallen tOj und w,, zusammen, und ihre Wirkung nach aussen wird 

 = ; es wird nämlich 



■■■ r,. = . 



Um das Potential in einem Punkte im Inneren der Spule zu finden 

 bemerken wir, dass wenn âh unendlich klein und die Anzahl der Fäden 

 unendlich gross ist, so ist der Betrag, den ein einzelner Faden zu dem Poten- 

 tial leistet, unendlich klein im Verhältniss zu dem 

 Potential der ganzen Spule. Folglich kann man 

 von der Einwirkung derjenigen Fäden, auf deren / 



entsprechende Doppelschichten der betrachtete 

 Punkt fallen würde, absehen und dieselben als 

 aus der Spule herausgeschnitten denken. Die 

 Spule zerfällt also in zAvei Theile, in Bezug auf 

 welche der fragliche Punkt als ein äusserer Punkt 



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