34 H. Petrini, 



Ä7im. Die Einführnng der Quantitäten J und (j , obgleich dnrcli 

 das Vorige nicht völlig begründet, ist geschehen um die gewöhnliche 

 Betrachtungsweise, die auf dem' Kraftbegriffe gegründet ist, baldigst ein- 

 führen zu können. Da der eine von den Quantitäten J und p willkür- 

 lich gewählt werden kann, und da man eine gewisse Neigung dafür hat, 

 einem Körper eine ge-wisse Identität zuzuertheileu, obschon seine Eigen- 

 schaften sich ändern können, so wollen wir J derart vyählen, dass 

 die Masse Jdr für denselben Körper in allen Zeiten und unter allen 

 Umständen konstaut bleibt, und also als das einzige von mechanischem 

 Sichtpunkte aus identische bei dem Körper zu betrachten ist. 



Beispiele. Bei Gravitationsphänomenen ist « = 1 für alle Kör- 

 per, und folglich J = q . 



Bei Magnetischen Phänomenen enspricht p der magnetischen 

 Dichte etc. 



Anm. Der Umstand, däss das Gesetz von der Konstanz der Masse 

 hier als eine Definition aufgefasst werden kann, beruht darauf, dass man 

 alle eventuelle Abweichungen durch eine andere Erscheinung (eine »p-Er- 

 scheinung» wie Elektrizität, Magnetismus o. dergl.) erklären kann. Für 

 die hier beabsichtigten Zwecke ist es nicht nothwendig diesen Satz als 

 Erfahrungssatz einzuführen. 



Die Untersuchungen über die allgemeinen Eigenschaften der Kräfte 

 und der Accelerationsfelder werden auf Grund der in Kap. I und II ge- 

 gebenen Entwickelungen äusserst einfach, indem man nur hat den dort' 

 behandelten Vektor P als die Intensität eines Accelerationsfeldes zu be- 

 trachten. 



Das Newton-Coulomb' sehe Gesetz. Wenn das Feld ein Potential 

 hat, so kann es als aus einer Menge komponirender Felder bestehend 

 angesehen werden, welche den Elementen des im Ausdrucke für P vor- 

 kommenden Integrales entsprechen. Diese Komponenten sind von der Form 



/ 



o' dr' und o'dco' 



und längs der positiven Richtung von r gerichtet. 



Da also die Raums- bezw. Flächenelemente dz' und dœ' hierdurch 

 eine besondere Beschaffenheit bekommen, welche nicht nur von ihrer 

 Lage abhängt, so wollen wir dieselben als gewissermassen materiell be- 

 trachten und ihnen die Belegungen c'dz' und o'dw' zuertheilen. Dies 

 wird dadurch ausgesagt, dass die Belegung pV/x' bezw. o'dco' im Punkte 

 iy'Ç die Belegung çd-T oder adw im Punkte wyz mit einer Kraft 



