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Der dielektrische Strom. Was von den elektrischen Strömen ^ ge- 

 sagt ist, gilt ohne Abänderung von dem elektrischen Kraftflusse im All- 

 gemeinen, da ja der Strom nichts anders als ein elektrischer Kraftfluss 

 ist. Da aber es nicht nothwendig ist, dass in jedem elektrischen Kraft- 

 flusse ein magnetisches Potential nicht existire, so können wir der Allge- 

 meinheit wegen in obigen Formeln P statt ,« einführen. Wenn die For- 

 meln auf Dielektrika angewandt wird, möge c gegen K ausgetauscht wer- 

 den, wo K den namen spezifische elektrische Induktionsfähigkeit oder 

 die Dielektrizitätskonstante bekommen hat. 



Erfahrungssatz 6. In dem in dielektrischen Körpern vorkommen- 

 den elektrischen Kraftflusse giebt es ein magnetisches Potential. 



Dies wird ermöglicht eben dadurch, dass an der Oberfläche eines 



ri V 

 Leiters = ist, wodurch bewirkt wird, dass der Strom ein geschlos- 



senes Kraftrohr bildet. 



Elektrische Influenz. Bisher haben wir nur eine Art von Influenz 

 betrachtet, welche sich jedoch in drei Erscheinungen wiederholt, nämlich 

 l:o magnetische Influenz, 2:o elektrische Strominfluenz und 3:o dielek- 

 trische Influenz. Wir werden jetzt, diejenige Influenz bestimmen, welche 

 an der Grenze zwischen einem Leiter und einem Nicht-Leiter erregt 

 wird. Der Übersichtlichkeit halber wollen wir die beiden Fälle einzeln 

 behandeln: l:o wo es keinen elektrischen Strom im Inneren des Leiters 

 giebt, und 2:o wo es bebiebige Ströme da giebt. 



l:o Es sei im Inneren eines Leiters kein Strom vorhanden. In 

 diesem Falle ist ^„ = und folglich 



dF 



9?2 







an der ganzen Oberfläche, den Querschnitten eingerechnet. 

 Wenn V kontinuirlich ist, folgt hieraus 



(65) V = konst. 



im Inneren und an der Oberfläche jedes Leiters, wenn es im Inneren 

 keine freie Elektrizität giebt. 



Wenn es aber solche giebt, kann man dieselbe mit einer geschlos- 

 senen Fläche umgeben, und von dem übrigen Theil des Körpers gilt 

 dann die Gleichung (65). 



