58 H. Petrini, 



/u = cP=0 



•.• c = 



zu setzen ist, und es folglich keinen Kraftström durcli den Leiter giebt, 

 wodurch die vorige Betrachtungsweise hinfällig wird. Es gilt doch 

 hier der 



Erfahrungssatz 7. Die Gesammtmenge der influenzirten Elektri- 

 zität an der Oberfläche eines Leiters ist gleich Null. 



Es ist doch möglich, dass die Oberfläche eines Leiters durch Be- 

 rührung mit einem anderen Leiter eine Elektrizitätsmenge, die nicht 

 = ist, bekommen kann. 



\n dem dielektrischen Aussenraume hat das elektrische Potential 

 V die Form 



(66) F=^5,./C+ V , 



wo die Sv die ursprünglichen Ladungen der Leiter ist; V ist das Po- 

 tential, wenn alle S = sind, und Kp ist die Differenz V— V, wenn S,/ = 0> 

 v' nicht = y 1 Sv = 1 ist. 

 Denn es ist '' 



dwp = \ Sv — - dojv = — 4:nSv , 

 J dn 



welches mit der Voraussetzung übereinstimmt, und V wird konstant an 

 jeder Oberfläche. Die konstanten Werthe F^ der Potentiale der Körper 

 werden durch die Gleichungen 



(67) Vf, = :^SvK^p-\. Vf, 



berechnet, wo Kf,,. bezw. Vf, den konstanten Werth von Kv bezw. V 

 an der betrachteten Oberfläche bezeichnet. Dass ferner, wenn V = ist, 



(68) • , K,.v = K, 



V/l 



mag hier nur erinnert werden. 



2:o. Es mag im Inneren eines Leiters beliebige Ströme vorhanden 

 sein. In diesem Falle ist V nicht mehr konstant an der Oberfläche, 

 aber V ist an der Oberfläche bis auf eine Konstante durch die inneren 



