Analytische Darstellung des Elektromagnetismus. 59 



elektromotorischen Kräfte bestimmt. Die hierdurch bestimmte Belegung 

 giebt nach aussen ein Feld, das sich zu dem nach l:o berechneten ein- 

 fach addirt. Dieser Fall wird also ganz wie der vorige zu behandeln 

 sein. Die nach aussen gerichteten elektrischen Kräfte sind nicht recht- 

 winklig zu der Oberfläche. 



Das Phänomen der Influenz kann auf mechanische Betrachtun- 

 gen zurückgeführt werden, indem man nämlich die Körper mit Dop- 

 pelschichten oder- entsprechenden Stromfäden erfüllt ansehen kann. 

 Durch die Theorie der Wirkung eines Feldes an einer Doppelsclaicht 

 wird bewiesen, dass das Kraftrohr eine Neigung hat' die Schicht so zu 

 drehen, dass ihre Wirkung sich zu derjenigen der Kraft addirt. Dage- 

 gen haben die einzelnen Doppelschichten eine depolarisirende Einwir- 

 kung au einander, so dass die Drehung nicht vollendet wird. Hieraus 

 folgt, dass die Influenz einen Maximiwerth haben muss. Professor 

 I. A. Ewing ^) hat Experimente über die Influenz eines Systems von 

 Magnetnadeln gemacht und dabei gefunden, dass alle die wichtigsten 

 Erscheinungen bezüglich die Leitungsfähigkeit ^ bei Eisen — wo fx am 

 meisten veränderlich ist — sich gut durch die Hypothese der Elemen- 

 tarmagneten erklären lassen. In den meisten Fällen wird doch ^, bezw. 

 c , K beinahe konstant. Dies kann dadurch erklärt werden, dass die 

 i-ückwirkenden Kräfte der übrigen Doppelschichten zu stark gegen die 

 Kraft des Feldes sind, als dass die Drehungen grosse Werthe bekom- 

 men könne, und für kleine Drehungen ist nach den genannten Experi- 

 menten Ewing's ^t beinahe konstant. Das eventuelle Vorhandensein für 

 Eisen eines Maximums B^ für B, indem nach der Fröhlich'schen Formel 



(69) ^= ^- 



H+h 



gesetzt werden kann, wo h und B^ Konstanten sind, kann erklärt Aver- 

 den, wenn man von der Theorie der Fernewirkung absieht und an- 

 nimmt, dass die Kraft sich nur durch Kräfte, die auf kleine Abstände 

 wirken, mittels der Doppelschichten fortgepflanzt wird. 



An der inneren Seite der Oberfläche eines Leiters, der zu einem 

 Nicht-Leiter grenzt, muss man in der Nicht-fernewirkungstheorie anneh- 



1) Phil. Mag. 30, 1890 S. 205—222. 



