A N:o 5) Cber die Absorptionsspektren einiger Lösungen. ',i 



Die Absorptionsspektren bestehen, ansser bei gewissen 

 Gasen und Lösungen seltener Erden, im allgemeinen aus 

 diffusen Bändern, die keine scharfen Konturen zeigen und 

 fur genaue Messungen schlecht geeignet sind. Am besten 

 verwendet man bei derartigen Untersuchungen spektral- 

 photometrische Methoden. In den oben zitierten Abhandlun- 

 gen habe ich die Veränderlichkeit des s. g. Extinctionskoeffi- 

 cienten mit der Wellenlänge graphisch angegeben. Da der 

 Extinctionskoefficient auch in dieser Arbeit henutzt wird, 

 sei er hier definiert. Bezeichnet man die Intensität des ein- 

 fallenden Lichtes mit J , die des durchgehenden Lichtes mit 

 J, die Sehichtdicke mit d und den Extinctionskoefficienten 

 mit t, so ist (nach B u n s e n und R o s c o e). 



J = J . 10 £d . 



Fiir J = - 1 - 1 ist ed •=? 1, d. h. g bezeichnet den inversen 

 Wert der Fliissigkeitsschicht, durch deren Absorption die 

 Starke des einf allén den Lichtes auf 1/10 herabgesetzt wird. 

 Absolute Durchsichtigkeit wird durch t ■. — charakterisiert, 

 totale Absorption durch t >. = oo. In der graphischen Dar- 

 stellung werden also die Absorptionsbanden durch Maxima, 

 d. h. hohe Werte des Extinctionskoefficienten veranschau- 

 licht. 



Weit schwieriger als das Durchphotometrieren des sicht- 

 baren Teiles des Spektrums sind genaue quantitative Messun- 

 gen im ultravioletten Gebiete. Einen beachtenswerten Ver- 

 such in letzterer Hinsicht machte schon im Jahre 1896 

 Simon vermitlels rotierender Sektore. Seine Methode ist 

 später durch Defregger verbessert worden. K r e u s- 

 1 e r dagegen suchte die Lichtintensitet durch die Starke 

 eines unter passenden Bedwigungen entstehenden photo- 

 elektrischen Stromes zu messen, Kr ii s s empfahl die Beob- 

 achtung des durch ultraviolette Beleuchtung hervorgerufenen 

 Fluoreszenzlichtes und Pf luger benutzte einen mit einem 

 Galvanometer verbundenen lineären Thermostapel nach 

 R u b e n s. 



