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rentztransformation). Sodann wird aus dem allgemeinen 
Problem durch Spezialisierung ein besonderes Problem her- 
vorgehen (spezielle Lorentztransformation). Und endlich 
wird durch erneute Spezialisierung aus dem speziellen Falle 
ein noch speziellerer gewonnen werden (Galileitransforma- 
tion). Jedem Gedankenschritte wird eine physikalische Be- 
deutung entsprechen. 
Allgemeine Lorentztransformation. Es wird verlangt, eine 
Transformation zu finden, welche eine gleichförmige Bewe- 
gung des Koordinatensystems S' gegen das Koordinaten- 
system S ausdräckt und die elektromagnetischen Feldglei- 
chungen, etwa in der Mazxwell-Lorentzschen Fassung, inva- 
riant lässt. Das räumliche Achsenkreuz x, y, z mag zur Re- 
lativgeschwindigkeit q beliebig orientiert sein. 
Die Aufgabe entspringt der UÖUberzeugung, dass ein 
Beobachter aus der Form der Naturgesetze nicht erschlies- 
sen kann, ob das System, auf dem er stehbemmdes 
bewegt ist oder nicht, wenigstens falls die Bewegung be- 
schleunigungsfrei ist (Relativitätsprinzip). 
Um die Aufgabe zu lösen, sind wir nun nicht gezwungen, 
die Feldgleichungen hinzuschreiben, also den ganzen Kom- 
plex der elektrischen und optischen Phänomene ins Auge zu 
fassen. Sondern wegen des gesetzmässigen Zusammenhanges 
aller Phänomene unter einander genögt es, ein besonders 
markantes herauszugreifen und an ihm die Theorie zu ent- 
wickeln. Wir wählen die durch das berähmte Michel- 
sonsche Experiment sichergestellte Thatsache, dass das 
Licht sich in Kugelwellen ausbreitet, auch dann, wenn 
Lichtquelle und Beobachter dieselbe Translationsgeschwin- 
digkeit besitzen. 
So aufgefasst, reduziert sich die Aufgabe darauf, eine 
Transformation zu finden, durch welche 
(1) Fy Fo —-0P=0-4y--2—003 
werden soll. Hierbei bedeuten x, y, z, t die Koordinaten und 
die Zeit von S,; x', y', z', t' die Koordinaten und die Zeit von 
S', c die Lichtgeschwindigkeit. 
