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nach Glasscheiben von einer Dicke von 1,2—2,7 mm, Wachs- 
tafet (Dicke 0,25—0,30 mm), Asphaltpappe (Dicke 0,6—0,7 
mm), mehrere Arten Fournier (Dicke 0.:—0,7 mm), Gummi 
(Dicke 0,.mm), Films (Dicke 0,12 mm), mehrere Arten pa- 
raffiniertes Papier, zuletzt sogar gewöhnliches braunes Pa- 
pler und Seidenpapier. Es zeigte sich keine merkliche Ab- 
nahme in der Grösse des logaritmischen Dekrementes, weder 
bei 2 Volt, noch bei 10 Volt. Um den Normalkondensator 
nicht zu gefährden, falls das Zwischenmedium zerreissen 
wöärde, wurde keine höhere Spannung als 10 Volt gebraucht. 
Im Gegensatz hierzu waren die Veränderungen beim 
Einschalten als Nebenschluss, (ohne Messingscheiben) -der 
S. 9 erwähnten Ruhstrat'schen Widerstände deutlich wahr- 
nehmbar. Je kleiner der Nebenschluss zum Kondensator ist, 
um so schneller gleicht sich die Potentialdifferenz zwischen 
den Kondensator-belegungen aus und um so notwendiger 
ist es darum das die Entladung des Kondensators durch das 
Galvanometer stets gleich lange nach vollbrachter Ladung 
stattfindet. Um dieses zu ermöglichen wurde ein schlagendes 
Sekundenpendel benutzt. Der Kondensator wurde 5 Sekun- 
den geladen, 1 Sekunde darauf das Pendel losgelassen und 
genau 1 Sekunde darauf die Verbindung mit dem Galvåno- 
meter hergestellt. Im tbrigen geschah die Aufnahme der 
Schwingungskurven und die Berechnung des logarimischen 
Dekrements in der S. 10—11 erwähnten Weise. 
Die beifolgende Tabelle giebt eine Ubersicht ber die 
Ergebnisse. 
W= 0=die" ganze Zeit: 
Wiclerstanaldespnes w in L Temp. in C? a k | 
benschlusses in £2 
2 (kein Shunt) 1922 20,4 0,0596(5) 
6394000 19,22 20,4 | 0,0677(6) 1,070(1) 
5345000 | 19,22 20,4 0,0678(9) 1,070(3) | 
3029000 | IE) 21,3 0,0682(0) 1,070(5) | 
1050000 19,22 20,8 0,0688(3) 1,071(2) | 
