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lichkeit, dass der Fehler zwischen zwei Grenzen + k liegt. 
Diese Beziehung findet ihren Ausdruck in der Gleichung 
+k | 
[ 9 (de=1, 
—k 
wobei es unentschieden bleibt, ob & endlich oder unend- 
NCHATSt: 
Zusammenfassend wird man den Beitrag unseres Prin- 
zips zur Relativitätstheorie folgendermassen ausdräcken 
därfen: Nach der Relativitätstheorie sind die Beziehungen 
zwischen den Massgrössen, die Naturgesetze, invariant, die 
»Messungen» dagegen veränderlich. Unser Prinzip definiert 
diesen letzteren Ausdruck näher und sagt aus, dass nicht 
die Beobachtungsdaten, sondern die Rechnungsgesetze, mit- 
tels derer die Messungen hergestellt werden, veränderlich 
sind. Fassen wir nun weiter den allgemeinen Oberbegriff 
des Gesetzes ins Auge, so entdecken wir noch eine Ent- 
sprechung, welche die Relativitätstheorie mit der Fehler- 
theorie verknäpft. Die Naturgesetze haben in der neuen 
Mechanik eine kompliziertere Form angenommen, dergestalt, 
dass die ältere Form als eine Annäherung erscheint. So 
zeigt sich z. B., dass das Gesetz vom Parallelogramm der 
Geschwindigkeiten nur in erster Annäherung gilt. Man 
kann diese Komplikation ja auch leicht prinzipiell begrän- 
den. Nehmen wir etwa den Ausdruck fär die Zeit. Nach 
der neuen Theorie ist die »Systemzeit» eine Funktion der 
»absoluten Zeit», und jedes System ist berechtigt, seine Zeit 
als die absolute anzusehen. Fährt man nun 
r=q (1), t= P1) 
ein, so geht ein so einfaches Gesetz wie das Fallgesetz 
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in die Form uber 
