6 Hermann Friedmann. (INA 
ES 
(20) | + 
Da 
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Hieraus ist ersichtlich, dass die Koeffizienten unendlich 
gross werden, wenn das Diopter unendlich dänn ist, und 
dass sie einander gleich werden, wenn die Krämmungsra- 
dien unendlich gross sind. Hiermit ist der Bereich der 
Zulässigkeit der Bedingung »,;=0 allgemein gekennzeichnet. 
Bemerkenswert ist, dass diese auf einen Grenzfall beschränkte 
Gältigkeit genau dem Verhältnisse der Galileitransformation 
zur Lorentztransformation entspricht. 
Wenn wir die untersuchte Funktion in zweiter Annä- 
herung, also för die höheren Potenzen, entwickeln, so geht' 
die Bedingung »,;=0 in einen anderen, allgemeineren Aus- 
druck auf. Denn dann haben wir: 
(21) Ti2 =A 120, +B32 02? +20C 30 kya FD32 0,” FF E72 02” 
HAF, ko? +2G12 01? 02 +4H43 035”? kyo FAL10 00” kjas 
(22) T33=A23 02" -+ Bag 08? FH2038 kog tD23 02" + Eg 03” 
und hieraus, nach Bildung der Differentialgleichung 
(23) or (at Ta) 0 
die Gleichung 
(24) Xx (vist II) =) (Cia + I) +X3 (Caz+IIT) 
und 
(24) ya (vist II) =y, (Cia +I)+ys (Cas+ III), 
wo 
