Tome VII, 1907. 



22 L. ERRERA. — COURS 



forme régulière. Crevons alors la portion de la lame comprise entre 

 le fil de soie et la partie voisine du support. Aussitôt le contour 

 s'arrondit suivant un arc de cercle parfait. La lame restante 

 occupe, comme dans la première expérience, la surface la plus 

 petite possible, comme le démontre la géométrie, et cela en raison 

 de la tension superficielle du liquide. 



Tâchons d'établir les formules élémentaires relatives à la tension 

 superficielle. 



Dans une surface liquide homogène, la tension est partout la 

 même. Chaque molécule est donc tirée tangentiellement en tous 

 sens de la même manière. 



Considérons un tube capillaire plongeant verticalement dans 

 l'eau ou dans un autre liquide mouillant la paroi du tube. Nous 

 constatons que le liquide à l'intérieur du tube capillaire s'élève à 

 une certaine hauteur h au-dessus du niveau du liquide environ- 

 nant. 



La force exercée par la tension capillaire doit équilibrer le poids 

 du liquide soulevé. Donc 



d étant la densité du liquide par rapport à l'eau. D'où 



rhd 2Y 



Y = — et h = - ■ 

 ' 2 rd 



La hauteur d'ascension est donc inversement proportionnelle au 

 rayon du tube capillaire. 



Si au contraire le liquide ne mouille pas la paroi du tube, comme 

 c'est le cas pour le mercure dans un tube de verre, on constate une 

 dépression au lieu d'une ascension capillaire. 



Chaque molécule se trouvant dans la couche superficielle, dont 

 l'épaisseur égale le diamètre de la sphère d'attraction des molé- 

 cules, est attirée vers l'intérieur de la masse liquide par une force 

 qui est d'autant plus grande que la molécule se trouve plus près 

 de la surface. De l'ensemble de ces forces attractives résulte, 



