TOMK VII, 1907. 



DE PHYSIOLOGIE MOLÉCULAIRE. 2'i 



comme réaction, une pression exercée par la couche superficielle 

 sur le liquide sous-jacent; la direction de cette pression sera 

 partout perpendiculaire à la surface du liquide. 



Pour une surface plane, nous représentons par N le nombre de 

 dynes de cette pression par centimètre carré. Pour une surface 

 convexe, elle est plus grande que N, soit N -}- Q ; pour une surface 

 concave elle est plus petite que N, soit N — Q. On démontrerait 

 mathématiquement qu'en un endroit déterminé 



\p p' 



p et p' étant les rayons de courbure principaux (*) de la surface en 

 cet endroit. 



Dans le cas d'une sphère, p et p' étant tous les deux égaux au 

 rayon R de la sphère, on aura : 



^ R 



Étudions à présent des lames liquides très minces et non plus 

 des masses liquides. Nous les supposerons assez minces pour pou- 

 voir négliger leur pesanteur, et les deux courbures les limitant 

 peuvent être regardées comme ayant sensiblement la même 

 valeur. 



(*) On entend par la courbure d'une courbe en un point déterminé la réci- 

 proque du rayon du cercle qui s'applique le mieux possible à la courbe en ce 

 point et auquel on donne le nom de cercle osculateur. Le rayon de ce cercle 

 s'appelle ra3'on de courbure; il est compté positif pour les parties concaves vers 

 l'axe des .v, négatif pour les parties convexes. 



Le calcul différentiel montre qu'en un point déterminé d'une surface la 

 moyenne des courbures de deux courbes obtenues par l'intersection de cette 

 surface avec deux plans perpendiculaires l'un sur l'autre et passant par la 

 normale en ce point sur la surface, est constante et égale à la moyenne de 

 la plus grande et la plus petite courbure. 



