Tome VII, 1907. 



80 L. ERRERA. — COURS 



ce n'est le cas dans l'ascension capillaire d'une colonne liquide 

 continue. 



En outre, on constate qu'il est extrêmement difficile de déplacer 

 un tel chapelet et qu'il constitue un obstacle considérable à la trans- 

 mission des pressions. Nous avons vu, en effet, que la composante 

 normale de la pression, dirigée vers l'intérieur du liquide, pour 

 toute surface liquide courbe est 



P = N±Q=-Nzhy fi + ^~^ 

 Ip p' 



Dans le cas actuel la formule se simplifie, les courbures terminales 

 des index liquides, contenus dans un tube cylindrique, étant les 

 mêmes pour chaque index, p' étant donc égal à p, et comme ces 

 surfaces courbes sont concaves, p est négatif. Donc, en prenant p 

 avec sa valeur absolue, on a 



l- p - p / p 



et par conséquent 



N-^X 



Si le tube est bien cylindrique, les deux ménisques concaves de 

 chaque index sont égaux, les pressions normales correspondantes P 

 le sont aussi et se neutralisent. Mais il n'en sera plus de même si 

 une pression extérieure vient à être exercée. Soit, par exemple, 

 une pression H agissant sur le chapelet capillaire. Son premier 

 effet sera vraisemblablement de creuser davantage le premier mé- 

 nisque, ce qui en augmentera la courbure et diminuera (en valeur 

 absolue) le rayon p qui devient pi. On a donc alors comme valeur 

 de la résultante P, : 



P.=N-îr 



P' 



où Pi est plus petit que p. Donc P^ est plus petit que P. 



A l'autre extrémité de lindex, l'effet de la pression sera d'aplatir 



