schmiedel: edad de la tierra 169 



Por año tenemos 



Ve = 0,174 . 10~^ . 60= . 24 . 365 -= 0,174 . 0,315 = 0,055 kg-cal 



pérdida calorífica por cada cm.- en las regiones continentales. Ahora 

 bien: los océanos de mayor profundidad cubren más o menos 60 o/o 

 de la superficie total del globo, quedando para los continentes con 

 los mares de menor profundidad 40 o o, de modo que la pérdida calo- 

 rífica media será 



Vm = 0,055 (0,4 + 1,085.0,6) = 0,058 kg-cal por año y cm% 



La Tierra tiene 5,1. 10^^ cm- de superficie y pesa de acuerdo a la 

 densidad media que más arriba indicamos, 6,03.10-^ kg., de modo 

 que podrían transcurrir 



6,03 . 1 0=^ c 6,03 . 1 0«. 0,206 ^ _ . . ^ . . , 

 — = — ■ = 4.200.000 anos 



5,1.10'«.Vm 5,1.0,058 



para que la pérdida calorífica corresponda a la diminución uniforme 

 de la temperatura del globo terrestre en 1°. El tiempo del enfria- 

 miento, calculado del modo precedente, no debe sino dar una idea 

 con respecto a la lentitud con que sucede el enfriamiento. Veremos 

 que el enfriamiento no es uniforme y que el calor, producido por la 

 continua contracción, compensa parte del calor perdido por radiación. 

 Estudiemos, por lo tanto, en primer lugar, el problema que se 

 nos presenta en la pregunta por los efectos de la contracción de las 

 masas. 



1. CALOR PRODUCIDO DURANTE EL DESARROLLO COSMOGENICO POR LA 

 CONTRACCIÓN DE MATERIAS DESDE EL ESTADO DE NEBULOSAS HASTA 

 EL ESTADO ACTUAL DE LA TIERRA. 



Según la figura 3, nos imaginamos un globo de radio R y en él dos 

 partículas de materia m^ y mo, distantes r^ y r, del centro de la es- 

 fera. La distancia anterior de m^ a m^ era en la nebulosa y-n', ella 

 pasó durante el proceso de la contracción por el valor general y. y 

 ha llegado a la distancia actual Xa. Llamándose k el valor de atrac- 

 ción, que corresponde a las unidades de las masas y de las distan- 

 cias, resulta entre las dos partículas m^ m^ de la distancia general x 

 la fuerza de atracción: 



