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MUSEO NACIONAL DE H. NATURAL DE BUENOS AIRES 



2. EL ENFRIAMIENTO DEL GLOBO 



a) el ENFRIAMIENTO UNIFORME DE LA SUPERFICIE 



El globo terrestre pierde calor por radiación, de modo que hay 

 una corriente continua de calor del interior hacia la superficie. Para 

 desarrollar la ley general que rige resppcto a la transmisión y ex- 

 pansión del calor por conductibilidad interna, nos imaginamos un 

 prismita de la sección q y del largo total R. Los cuatro costados de 

 la sección dan la circunferencia total /. Observamos el proceso de 

 transmisión del calor para 3 elementos vecinos v^, V2, Vg, de los 

 cuales cada uno tiene el volumen q.dr. El volumen Vo dista los res- 

 pectivos trechos r y R — r de los dos extremos A y B del prismita. 



El calor se transmite en la dirección de 

 la flecha, o sea de vi a vs. El prisma se 

 encuentra en el estado de enfriamiento y, 

 por consiguiente, hay ya una pérdida de 

 calor durante el tiempo que dura la trans- 

 misión de! calor de vi a vs, de modo que 

 el calor que pasa de V2 a vs debe ser de 

 cantidad menor de la que pasa de vi a V2. 

 (Figura 6). 



Iniciamos la observación después de 

 transcurrido cie:to tiempo t en el pro- 

 ceso del enfriamiento y notamos en la 

 distancia r al punto inicial A del prisma la temperatura T. 



kj es el coeficiente respecto a la conductibilidad calorífica interna 

 del prisma. 



ka el coeficiente correspondiente a la conducción del calor por la 

 superficie hacia afuera, 

 c es él calor específico de la materia, 

 p su densidad. 



Considerando estas denominaciones podemos expresar la cantidad 

 existente en V2 por la forma 



q . dr. p .c.T 



El diferencial de este valor respecto a la temperatura es natural- 

 mente 



q. dr . p . c. dT 



