"180 MUSEO NACIONAL DE H. NATURAL DE BUENOS AIRES 



Luego resulta: 



dT dz -ut -ut 



— = — • e — u . z. e 

 dt dt 



d T d z -ut 

 — = — • e 

 d r d r 



dnr _ d^ -ut 

 dr^ " dr^ ' ^ 



Por consiguiente 



dz — u.t — u.t d-z -ut — ut 



— -e — u.z.e =a-^^ • e — u.z.e 

 dt dr^ 



dz d-z 



— = a — 

 d t dr' 



Esta ecuación expresa en forma general la ley que rige respecto 

 a la transmisión del calor por conducción interna. En la aplicación 

 para el enfriamiento del globo no necesitamos sino considerar la 

 emanación transversal igual a cero, o sea ""V^= u = O, pues las di- 

 mensiones del globo son tan gigantescas que la pirámide, que 

 tenga su punta en el centro (A) y su base en la superficie, tendría 

 una forma tan marcadamente esbelta que, efectivamente, queda jus- 

 tificada su substitución en el cálculo por un prismita. Además es- 

 tablecemos para la bola una relación entre T y r a la cual damos 

 la forma 



T. r = y 



La ley general para la conducción interna del calor se expresa 

 luego para el globo en la ecuación 



dy d^y 



d t~" ^'dr^ 



El integral correspondiente tenemos con las dos constantes G 

 y m en 



— a.m-.t 



Y = G . e . sin m . r 



