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den helleren Farben bis zu jenen Nuancen keine wesentliche Veränderung des 
Lichtes; ist der Spalt aber so weit verengt, dass hinter dem letzten Gelb das 
weissliche Licht auftritt, so geht, wenn die Polarisations-Ebene parallel zum 
Spalt gedreht wird, dieses in das bläuliche, das bläuliche ins blaue, das blaue 
ins violette über, worauf die violette Farbe der vollständigen Dunkelheit Platz 
macht. Da in den letzten Phasen der Spaltverengung von den senkrecht und 
parallel zum Spalt einfallenden Liehtwellen zur Diffractions - Erscheinung die 
ersteren nur mit kürzerer Wellenlänge wirken, während die letzteren von 
jeder beliebigen also auch grösseren Länge sein können, so folgt aus dem Po- 
larisationsversuche, dass die Fresnel’sche Ansicht die richtige ist, wonach die 
Vibrationsebene senkrecht zur Polarisationsebene angenommen wird. Das hier 
aufgestellte Resultat bedurfte aber näherer Begründung und aus dieser Veran- 
lassung ist die folgende Untersuchung angestellt worden. 
Als Basis für die zunächst theoretisch zu gebende Behandlung ist stets 
vorausgesetzt worden, dass die Lichtquelle in unendlicher Entfernung sich be- 
findet. Die in den Spalt eintretende Welle gilt demnach als Ebene und für die 
Diffractionserscheinung in der zur Richtung des Spaltes senkrechten Ebene ist 
als Ausgang das Verhalten der gleichen Lichtphase in gerader Linie angenom- 
men. Die Verwendung des Sonnenlichts kann als solchen Anforderungen ent- 
sprechend angenommen werden, so lange der Spalt nicht zu weit geöffnet: ist, 
da die Ausdehnung dieser Lichtquelle in der zu den Rändern der beugenden 
Oeffnung senkrechten Ebene sich bemerklich macht durch Uebereinanderlagerung 
der Streifensysteme, welche verschiedene Theile der Lichtquelle hervorrufen. Die 
in den mieroscopischen Versuchen vorgenommenen Messungen beschränken sich 
auf nur sehr geringe Oeffnungen des Spaltes und zwar auf solche, bei denen noch 
keine Undeutlichkeit die Erscheinung in Frage gestellt hat. Das Sonnenlicht 
wurde ohne Diaphragma auf den Spalt geführt; in dem Falle der äussersten 
Verengungen, welche zum violetten Licht beitragen, konnte die Intensität des 
Phänomens durch Benutzung des Concavspiegels noch erhöht werden. 
In Fig. 1 Taf. I stellt die Linie OC = a den eigentlichen Spalt vor. Die 
Verbindungslinie des in seiner Verlängerung liegenden Punktes B mit A möge 
mit der anderen Oeffnung des Spaltes sich decken, und den Ort selbstständiger 
Lichterregung bilden. Zwei beliebige parallele Strahlen EO und DC, die also 
bei ihrem Ausgange in E und D gleiche Lichtphase gehabt haben und als 
äusserste Strahlen des Spaltes gelten, werden interferiren und des einen Ver- 
zögerung wird FE sein, wenn FD lothrecht zu EO ist. Nehmen wir zu recht- 
winkligen Coordinaten OX und OY in solcher Lage an, dass die erste mit der 
Linie gleicher Lichtphase parallel geht, dann wird die Verlängerung der anderen 
OK den Abstand des Anfangspunktes der Coordinaten von derselben Linie dar- 
stellen, weleher mit b bezeichnet werden soll. Coordinaten des Punktes F sind 
FG und GO; durch Verlängerung von FG nach H wird GH auch = b. Be- 
zeichnen wir den constanten Winkel YOB = w, den durch die Richtung der 
= 
