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des Spaltes. Dieses Resultat setzt die Richtigkeit der Voraussetzungen ausser 
Zweifel. 
Der Einfluss der Kante D hat sich dagegen nicht geltend gemacht; sie ist 
zu flach. Wollte man auf dieselbe und also auf die Linie DB, als Richtung 
des Lichtausganges, Rücksicht nehmen, so würde das Verhältniss _ auf 
die Tangente eines Winkels von 72° 14’, den diese Richtung mit der Spaltebene 
bildet, führen und in obige Parenthese käme dann durch w”’ —= 162° 14’ noch 
das Glied — 3.1211 hinzu, was für 3 4 0.01512, also ein lOmal zu grosses 
Resultat ergeben würde. 
Wenn wir zu den Oefinungsangaben für die letzten Phasen des Lichtes in 
der obigen Tabelle nach der Formel V die Interferenzen berechnen, erhalten 
wir folgende Zusammenstellung: 
Oefinung. Interferenz. 
0.00000 0.000000 
23 106 violett 
56 212 blau 
34 318 bläulich 
112 424 weissgelb 
0.00140 0.000530  goldgelb. 
Man sieht die letzt aufgeführte Beobachtung noch in ziemlicher Ueberein- 
stimmung mit der Wellenlänge, von da ab die Farbe abnehmen, und zuletzt 
wieder bei Interferenz 0.000212 blau, bei 0.000106 violett erscheinen. Dies 
ist also das Resultat der Beobachtung, während die Polarisationsebene des auf- 
fallenden Lichtes senkrecht zur Richtung des Spaltes gestellt war. Steht die 
Polarisationsebene aber parallel zum Spalt, so merkt man bereits beim Gelben 
eine Abnahme der Intensität der Farbe, und von da ab eine Stufenfolge, welche 
in der Farbe ausserordentlich geschwächt und in der Skala immer einen Schritt 
näher zur Dunkelheit führt, als beim erten Polarisationszustande. Wegen dieser 
Farbenschwäche sieht man auch ohne Zusatz des polarisirenden Prismas gewisser- 
massen denselben Vorgang, wie im zuerst angeführten Polarisations-Zustande. 
Da auch durch Umkehrung des Spaltes, wobei der massgebende Spalt horizontal 
liegt und das volle Licht senkrecht auf denselben fällt, mit Oeffnungs- 
messungen gleicher Ordnung, wie die Grössen 0.00056 und 0.00028 in der 
ersten Lage, blaues und dann violettes Licht eintritt, und hiermit die Er- 
scheinung schliesst, während in der zweiten Lage die Interferenzen der Rechnung 
gemäss verschwinden, so nöthigen diese Beobachtungsdaten zu der Annahme, 
dass die Erscheinung unabhängig von jener Interferenz, welche die ange- 
führte Farbenskala mit dreimaliger Wiederholung des Gelben hervorruft, durch 
eine Diffraction veranlasst ist, die im äussersten Stadium der Verengung ein- 
tritt, worin die Oeffnung des Spaltes von 0.00028—56 der Länge kürzerer 
Wellen entspricht, von welchen für violettes Licht als Grösse 0.000397 ange- 
nommen wird. Dass Unebenheiten der Spaltschärfen in den äussersten Phasen 
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