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den Strahlen, die man wie BG und BG’ als zerstreute annimmt, also z. B. die 
Stücke A und 4’, als Phasenunterschiede der betreffenden Richtungen gelten. 
Wie aus der Construction erhellt, sind die Spectra unsymmetrisch und ‘um die 
als Centralrichtung BF zu fassende Linie, für gleiche Abstände zu beiden Seiten 
ungleich gross und zwar nach der Richtung hin, die sich ‚der. Spiegelebene 
nähert, also BG’ ausgedehnter als nach der anderen Seite zu. Dieser Unterschied 
kommt um so bedeutender zur Ansicht, je schräger die Lichtstrahlen auffallen, 
also je kleiner der Winkel $ ist. Für einen gegebenen Winkel 3 lassen sich 
die Winkel FBG = x, den der der Lichtquelle mehr abgewendete Strahl bildet, 
und FBG’ = x’, vom mehr zugewendeten gebildet, berechnen durch Auflösung 
der Gleichungen: 
EOBMD-L 2) — ne 
a 
cos (E—x) = cosß + = 
und auch für die Multipla‘von A sind die zugehörigen Winkel x und x’ durch 
Einsatz von 24, 3% u. s. w. zu finden. 
Einiger Versuche über derartige Reflexionen möge in Folgendem gedacht 
werden. Bei Sonnenlicht ohne Beschränkung desselben auf einen Streifen, wie 
es fernerhin überall angewendet ist, erhielt ich an geschliffenen Glasfacetten 
schmaler Art schöne Spectra nach beiden Seiten und der theoretischen Anschauung 
gemäss. Eine Facette von etwa 0.5 mm (= a) Breite ergab uuter dem Nei- 
gungswinkel 8 = 4° zwei bis drei Spectra in weiterer Ausdehnung nach der Licht- 
quelle zu, dagegen mehrere in geringern Abständen nach der andern Seite hin. 
Die Rechnung führt mit Rücksicht auf bezüglichen Einsatz in die Formeln von 
z —=.0.001102 _ — 0.002204 und = — 0.003306 
auf die von der Oentrallinie aus gemessenen Winkelwerthe: 
x SI. ARE 
x =62,, 160, mo 
Die Darstellung derselben als Linearwerthe in den Punkten der Figur 6 
Taf. I giebt eine ungefähre Vorstellung der Vertheilung der Spectren, von 
welchen das dritte auf der linken Seite schon über die Grenze des möglich 
Sichtbaren hinausgeht, da über 24’ (4°) die Abbildung bei cos (? — x’) > 1 
nicht mehr vollständig wird. 
Ein schmaler Spiegel bietet also dieselbe Erscheinung, wie ein in gleicher 
Neigung zum Auge gehaltener Spalt von gleichem Raume, wobei die refleetirten 
Strahlen in direct von der Lichtquelle ausgehende zu deuten sind. 
Die Versuche mit polirten Metallflächen ergeben insofern eine Abweichung 
von dieser Beobachtung, als meistens auf der der Lichtrichtung zugewendeten 
Seite die Spectra weniger oder gar nicht sichtbar werden. So findet man an 
der Facette unseres Spaltes, welcher die schon oft erwähnte Neiguug 9° 30’ 
zukommt, bei Lampenlicht auf der Seite allein, welche abgekehrt ist, drei vor- 
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