CURSO DE RESISTENCIA DE MATERIALES 81 



El perfil curvo déla cabeza de la barra, si se hace excéntrica, seles 

 da las siguientes dimensiones aconsejadas por M. Malbergo (fig. 20) 



m 



=^ I ^,n= I h 



Cuando la cabeza es un círculo concéntrico con el agujero del 

 pasador (fig. 21) el diámetro de ésta lo dará la fórmula 



D :^ (Z + I (6 + d). 



FLEXIÓN PLANA 

 I. FÓRMULA GENERAL DE RESISTENCIA Á LA FLEXIÓN 



Definición. — Se de.signa con el nombre de flexión plana, la de- 

 formación producida en un sólido por una fuerza que lo dobla sin 

 torcerlo. La fuerza que produce la deformación se denomina fuer- 

 za ó esfuerzo de flexión. 



La teoría de la resistencia á la flexión está basada en las expe- 

 riencias hechas por diversos observadores. Cuando un sólido, dis- 

 puesto horizontalmente y apoyado en sus extremos, está sometido 

 á la acción de un peso ó fuerza exterior perpendicular á su longitud, 

 la cara superior se hará cóncava y la cara inferior convexa. De las 

 experiencias, ejecutadas por Duhamel du Monceaux, con maderas 

 de diferentes clases, se confirma que las fibras situadas hacia la 

 superficie cóncava se acortan y que las situadas hacia la superficie 

 convexa se alargan. Además, los acortamientos y alargamientos 

 serán tanto mayores cuanto más próximas estén á las superficies 

 cóncava y convexa las fibras que se consideren. A medida que las 

 fibras se alejan de estas superficies van disminuyendo las deforma- 

 ciones hasta una superficie tal que las fibras ni se acortan ni se 

 alargan, sino que simplemente se encorvan; por lo cual esta super- 

 ficie ha recibido el nombre de capa neutra ó capa de fibras invariables. 

 Esta hipótesis es la que prevalece de acuerdo con las experiencias 

 de M. M. Dupin, Duleau, Fairbairn y Moriu. 



En resumen, las leyes fundamentales de la resistencia á la flexión 

 pueden enunciarse de la manera siguiente: 



Cuando una pieza prismática colocada horizontalmente sobre dos apo- 

 yos (fig. 22), ó empotrada por un extremo (fig. 23), soporta una carga 

 que tiende á doblarla transversalmente: 



Tomará una forma curva; 



Las fibras colocadas hacia la superficie convexa se alargarán; 



Las fibras que están hacia la superficie cóncava se acortarán; 



