een schon seit dem Anfang des 19. Jahrhunderts durch Poisson und Lame& die theoretische 
Behandlung zahlreicher Probleme über die Wärmeleitung gelungen ist, fehlt doch in unsrer ozeanographischen 
Literatur noch immer eine Anwendung der gefundenen Resultate auf die Temperaturverteilung im Weltmeere. 
Solange man nicht die tatsächlichen Verhältnisse kannte, mochten solche theoretischen Betrachtungen 
überflüssig sein. Durch die Tiefseeexpeditionen der letzten 30 Jahre, seit Vervollkommnung der Tieisee- 
thermometer, hat sich unsre Kenntnis der vertikalen Wärmeverteilung im Weltmeere aber derart erweitert, 
daß wir uns in großen Zügen ein Bild davon entwerfen können, und ein Vergleich mit den theoretischen 
Verhältnissen schon eher am Platze ist. Von den verschiedenen Ursachen der oft eigenartigen, vertikalen 
Temperaturverteilung soll im folgenden nur die Wärmeleitung ins Auge gefaßt werden. Für das Eindringen 
eines Bewegungsantriebes (Strömung) in die Meerestiefe liegt bereits eine geistvolle Abhandlung von 
Zöppritz'!) vor, worin er das Bewegungsproblem auf die Formeln des thermischen zurückführt. Doch 
beschränkt er sich im wesentlichen auf theoretische Erörterungen und gibt nur wenige bestimmte Zahlen- 
werte an, die allerdings erkennen lassen, daß das Eindringen eines Oberflächenantriebes in die Tiefe des 
Weltmeeres sehr langsam vor sich geht. Auf die theoretische Behandlung des thermischen Problems soll 
im folgenden indes nur soweit eingegangen werden, als die Resultate zur Ableitung von Wertereihen 
benutzt werden. 
Von den eine zahlenmäßige Berechnung zulassenden Lösungen der Wärmeleitungsprobleme dürfte 
die folgende den im Weltmeere herrschenden Verhältnissen am meisten entsprechen: „Die Temperatur- 
bestimmung in einer homogenen Wand, deren eine Begrenzungsiläche auf der Temperatur 0°, deren andere 
auf einer konstanten Temperatur gehalten wird.“ Die Lösung dieser Aufgabe ist die Auflösung ?) der 
partiellen Differentialgleichung 
1) 0 5 ein 
u 2 
u: 
mit den Nebenbedingungen 
DE 2 0Ehat a0 
el, rel 
4) u VE ul 
wo u die Temperatur, t die Zeit, h den Abstand der beiden Grenzflächen, a? = - k den Wärme- 
leitungskoeffizient, og die Dichte, C die spezifische Wärme bedeuten. = 
Abweichend von den tatsächlichen Verhältnissen im Weltmeere ist allerdings die Annahme 1. dab 
die horizontalen Dimensionen der Weltmeere unendlich groß sind im Verhältnis zur Tiefe, 2. daß die 
ganze Wassermasse stofflich homogen sei und zur Anfangszeit der Berechnung eine gleichmäßige Temperatur 
von 0° gehabt habe, 3. daß auf die Oberfläche eine konstante Temperatur wirkt, während die Bodenfläche 
dauernd auf 0° gehalten wird. 
Was die erstgenannte Abweichung angeht, so ließe sich dieselbe z. T. in Rechnung ziehen, da von 
Lame&°) eine Lösung auch für den Fall gefunden ist, falls die Wasserschicht von 2 parallelen Wänden 
1) Annalen der Physik und Chemie. 1878. Heit 4. S. 582—607. 
K. Zöppritz: Hydrodynamische Probleme in Beziehung zur Theorie der Meeresströmungen. 
2, Riemanns Vorlesungen über partielle Differentialgleichungen, herausgegeben von Hattendorff, $ 58. 
3) Lame: Lecons sur la theorie analytique de la chaleur. S. 327. 
Wissensch. Meeresuntersuchungen. K. Kommission Abteilung Kiel. Bd. 8. 18 
