242 G. Castens, Untersuchungen über die Strömungen des Atlantischen Ozeans. 4 
ein Stück B’ C’ zu verlängern, das bestimmt wird durch die Druckdifferenz p—p’ —= dp Atmosphären: 
der Druck einer Wassersäule vom spezifischen Gewicht S ist in 45° Breite an der Erdoberfläche, wenn wir das 
spezifische Gewicht des Quecksilbers bei 0°C. gleich 13.5956 setzen, gleich — 0.096780 . S 
0. 5 “ 13.5956 
Athmosphären; mithin entspricht dem Drucke von d p Atmosphären ein Druck einer Säule von a m Länge, 
wo a — 0.096780 ist. B’ C’ ist aber gleich A’ D’ d. h. gleich der Strecke, um die Punkt A’ höher liegt 
wie A. In gleicher Weise lassen sich die Höhendifferenzen zwischen Punkt A und den übrigen Punkten 
der Oberfläche bestimmen; wir vergleichen also in diesem Falle die verschiedenen Stationen mit der an 
der tiefsten Stelle der Einsenkung gelegenen, d.h. wir nehmen diese als „Ausgangsstation“ bezw. das hier 
festgestellte durchschnittliche spezifische Gewicht als „Normalwert“, auf den wir die übrigen beziehen. 
= 
= 
Bl 
Ss 
soo n*® 
Grenzfläche 
Nun sei der Druck einer beliebigen Wassersäule G H von der Länge h gleich q Atmosphären, der 
einer gleichlangen Säule G’ H’ gleich q’. Dann bestimmt die Differenz dieser beiden Drucke, die, im 
Längenmaß ausgedrückt, durch die Säule H’ K’ dargestellt wird, nicht, um wieviel Punkt G’ höher liegt 
wie G; denn die Fläche gleichen Drucks, bis zu der G’ H’ zu verlängern ist, damit diese Säule denselben 
Druck ausübe, wie GH, ist keine Niveaufläche: G’ L’ ist nicht gleich H’ K’, sondern gleich H’ M’. 
Demnach können wir theoretisch als Ausgangsstation bezw. als Normalwert nur die Station bezw. 
das spezifische Gewicht der Wassersäule an dem tiefsten Punkt der Dichtigkeitsfläche wählen, um hierauf 
die an den andern Stationen gefundenen Dichtewerte zu beziehen. Da aber tatsächlich die Höhendifferenzen 
nur wenige Dezimeter betragen, die Wassersäulen gleicher Länge A’ B’, G H und G’ H’ demnach sehr 
dicht oberhalb der Grenzilächen enden, so dürfen wir jede beliebige Station als Ausgangsstation nehmen, 
denn in jener geringen Entfernung von der Grenzfläche sind die Flächen gleichen Druckes nur äußerst 
wenig oder überhaupt nicht mehr gekrümmt, so daß wir sie als Niveauflächen auffassen können, d. h. daß 
H’K’=H'M’ wird. Die Wahl des Normalwertes ist also tatsächlich willkürlich, wie auch Engelhardt 
behauptet®), und man wird, wie Mohn es selbst tut!°), hierfür am besten das durchschnittliche spezifische 
Gewicht aller betrachteten Wassersäulen von der Länge h wählen, da die Lage der theoretisch als Ausgangs- 
station zu benutzenden am tiefsten Punkt der zu berechnenden Dichtigkeitsfläche gelegenen Station unbekannt ist. 
Um die Mohn’sche Methode zur Berechnung der Niveauhöhen für den Atlantischen Ozean an- 
zuwenden, sei zunächst eine Betrachtung darüber angestellt, wie weit dessen tatsächlich vorhandenes Strom- 
system mit dem durch Dichteunterschiede bedingten des Mohn’schen Schemas (s. ob.) vergleichbar ist. 
Dies ist von Bedeutung für die Frage, ob wir für unsere Untersuchungen den Atlantischen Ozean als ein 
Ganzes betrachten oder ihn in Abschnitte zerlegen wollen, und hiermit im Zusammenhang steht die Frage, 
ob eine einheitliche Grenzfläche oder deren verschiedene anzunehmen sind. Ein Vergleich zwischen dem 
von Schott auf Grund der Wärmeverteilung konstruierten Stromzirkulationsschema !!) für den Atlantischen 
Ozean und dem Mohn’schen Dichteströmungsbild läßt sofort eine Ähnlichkeit beider erkennen, wenn wir 
den Nord- und Südatlantischen Ozean für sich betrachten und nur die Zirkulation oberhalb der polaren 
SEES l6: SIES-aloo: 11) X, Text S. 164, XVII, S. 84, Fig. 18. 
