246 G. Castens, Untersuchungen über die Strömungen des Atlantischen Ozeans. 8 
Die Grenzfläche ist die Schicht des Zeichenwechsels der Druckunterschiede und der Bewegungs- 
richtungen in der Niveaufläche; die Horizontalströmungen über und unter ihr haben also entgegengesetzte 
Richtungen, sie selbst ist eine neutrale Schicht; Dichteunterschiede des Wassers unterhalb ihrer sollen auf 
die Gestaltung der Dichtigkeitsfläche keinen Einfluß ausüben. Ich habe oben Tiefenzahlen einiger Autoren 
erwähnt, für diejenige Wasserschicht im Nordatlantischen Ozean, unterhalb derer sie Dichteunterschiede 
als für Niveaudifferenzen der Oberfläche bedeutungslos erachteten (Bouquet de la Grye 4000 m; 
Zöppritz 2000 m; Schott 500 m); dies wären also Grenzflächen im letztgenannten Sinne obiger 
Definition. 
Mohn legt seinen Berechnungen zur Theorie der Grenzfläche einen parabolischen Querschnitt zu 
Grunde, eine Voraussetzung, die für ein Weltmeer wie den Atlantischen Ozean, dessen Tiefe im Verhältnis 
zur Ausdehnung nur unbedeutend ist, jedenfalls annähernd zutrifft. Er findet unter Berücksichtigung der 
Geschwindigkeit des Oberflächen- und des Unterstroms für die Tiefe h der Grenzfläche 0,15 H, wo H die 
größte Tiefe des betrachteten Meeres ist. Den gleichen Wert stellt Engelhardt für die Tiefe der Ostsee- 
Grenzfläche fest. Fraglich ist, wie groß H im Atlantischen Ozean anzunehmen ist: die bisher gefundene 
Maximaltiefe von 8300 m kann als „kesselförmiges Loch“ unmöglich in Betracht kommen. Wegemann°) 
rechnet mit den Tiefen 6000 bis 6500 m der großen atlantischen Becken und erhält h—=900 bis 1000 m. 
Zu erwägen wäre auch, ob für H nicht etwa der Oberflächenabstand der polaren Tieienströme zu setzen 
wäre im Hinblick darauf, daß sich bereits oberhalb dieser vertikale Kreisläufe abspielen (natürlich nicht 
ohne sie in die Bewegung hineinzuziehen; — vgl. Schott’s Zirkulationsschema)°!). Der säkulare Tiefen- 
strom setzt nach Schott im Nordatlantischen Ozean in etwa 2000 m, im Südatlantischen in etwa 1000 
bis 1500 m Tiefe ein®); die entsprechenden Grenzflächen würden dann nach der Formel h=0,15 H in 
ca. 300 bezw. 200 m .Tiefe liegen. 
Aus dem bisherigen geht schon hervor, daß jene Formel kaum ein sicheres Resultat für die 
Tiefenlage der Grenzfläche liefert, vor allem, da über die tatsächlichen Geschwindigkeiten (vgl. oben die 
Feststellung der Formel) der Unterströme fast nichts bekannt ist. 
Eine von Witte’) gegebene Formel zur Bestimmung der Tiefe der stromlosen Schicht zwischen 
zwei Wassersäulen verschiedener spezifischen Gewichte ist ebenfalls nicht anzuwenden, da sie die Niveau- 
unterschiede beider Säulen als bekannt voraussetzt. 
Mohn hält sich in der Tat selbst zur endgültigen Festlegung der Grenzfläche an die Strömungen, 
wie sie sich aus der Wärmeverteilung in der Tiefsee ergeben: dort, wo der warme Öberflächen- und der 
kältere Unterstrom sich berühren, müssen die Isothermen dicht aneinander lagern. In dieser Berührungs- 
schicht nimmt Mohn die Grenzfläche an. Wegemann will sie danach im Atlantischen Ozean in 900 bis 
1000 m Tiefe (s. oben) legen, zumal hier nach den Tiefenstrommessungsversuchen des „Challenger“ in 
32° n. Br. eine stromlose Schicht sein soll?‘). In nebenstehenden Tafeln habe ich, um jene Schicht zu 
bestimmen, Temperaturdifferenzen zusammengestellt, die sich aus Messungen verschiedener Expeditionen 
für den Nord- und Südatlantischen Ozean ergeben. 
In diesen Temperatur-Differenzen-Reihen ist die oberste Wasserschicht von 0O—100 m bezw. 0—100 Faden 
als für unsere Zwecke nicht in Betracht kommend unberücksichtigt geblieben. Um nicht zuviel mit Werten 
zu rechnen, die sich durch graphische Interpolation ergeben haben, mit anderen Worten, um jene Differenzen 
möglichst nach den tatsachlich gemessenen Zahlenwerten festzustellen, habe ich den Angaben des „Challenger“, 
der „Gazelle“ und der „Porcupine“ das Fadenmaß, denen der „Valdivia“ das Metermaß zu Grunde gelegt. 
Da die Lage einer Wasserschicht, in der die Isothermen sich häufen, aus den relativen Temperaturunter- 
schieden zwischen den einzelnen Tiefen der jedesmal betrachteten Station sich ergibt, so ist eine 
Gleichartigkeit jener Differenzen-Reihen in bezug auf die Mächtigkeit der einzelnen Schichten für unseren 
Zweck unnötig. Es sind vor allem diejenigen Temperaturreihen der genannten Expeditionen angeführt, in 
denen „Temperatursprünge“ bemerkbar sind, außerdem noch einige charakteristische, bei denen das nicht 
der Fall ist. 
0), S.16. 51) X, S. 164; XVII, Fig. 14, S. 84. 52) X, S. 152, 158. 53) XVII, S. 317; V, S. 299. 54) V, S. 424. 
