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On obtient la probabilité d’un mouvement tel que la molécule 
subisse une collision dans ce temps f, en multipliant la probabilité 
A 
® Re 
d'une collision dans le temps @...0 + d®, c’est-à-dire — e À dO, 
À 
par la probabilité d’un mouvement libre du moment © jusqu’à t, 
He 6) 
c'est-à-dire e * , et en intégrant cette expression d’après d@ 
entre les limites zéro et f: 
CHE se RE 
(3) n= ficrae. rien 
D'une manière analogue on obtient la probabilité de deux col- 
lisions pendant E£: 
en général, la probabilité de » collisions: 
CLS = 
(&) (5e 
La somme des p est égale à l'unité: lim (p, po +...p,) = 1, 
puisqu'il est certain qu'il y aura un nombre quelconque de collisions 
(y compris zéro) pendant le temps # Des considérations analogues 
s'appliquent aux intégrales Pr ; px dt. 
0 
CIE 
En désionant 7. ce qui représente le nombre normal des chocs 
D N : 
dans le temps #, par N et en développant n! d’après la formule 
d’approximation bien connue, on peut transformer (4) en: 
N 1) 
(8) "— \2nn | 2 he 
ce qui donne la loi approximative de la distribution des chocs: 
il RE 
© Lover 
où l'on a posé 146. 
