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de x. La double valeur de l'intégrale de cette fonction entre les 
limites 0 et co doit être égale à l’unité, ce qui peut être vérifié ai- 
sément par intégration partielle. Donc, nous savons que p, (2) dz sera 
la probabilité d’une première collision dans la couche 2...2 + dz, 
et que p, (©—2) dz sera la probabilité d’une collision dans x... + dx 
pour une molécule qui est sortie de 2. Par conséquent la probabilité 
totale d'une première collision dans un point quelconque et d’une 
deuxième dans æ...2x + dx sera: 
100 
(17) m (de) = de ‘| pa (2) Pa (@—2) de: 
— CO 
d'une manière analogue la probabilité d’une troisième collision dans 
æ...æ—+ dr: 
Ps x (dx) = ds J (2) p, (x—2) dz 
et, en général 
(18) D, CUT) — de fr. (2) pı (x —2) d2. 
L'évaluation dans ces expressions ne peut pas être faite immé- 
diatement par la méthode du $ 4 à cause de la forme plus com- 
P S 
pliquée de p. Mais si on les transforme par integration partielle: 
fr. (2) pı (® 2) de = 9, (@—2) fr (2) de + 
+ / dzp',(x—2) fr (2) de 
et si l'on considère que p, disparaît pour 4 co et — co, on obtient 
la formule: 
400 z— 
(19) P, (&) = — fu P'1 (9) fr. (2) de 
où l’on a posé 2 — 2=y, ce qui se prête à la substitution de p” (y) 
dérivé de (16): 
= (W 
ae À 
(20) Be) re 
