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rature constante (Gouy). On peut le maintenir pendant des mois 
dans l'obscurité (Meade Bache), ou le soumettre à l’ebullition 
pendant une heure (Maltézos). on peut empêcher l’accès des rayons 
calorifiques, on peut changer la couleur de la lumière incidente ou 
son intensité dans des limites de 1:1000 (Gouy), tout cela n’a 
pas d’effet appréciable. Une illumination intense n’agit que par l’élé- 
vation graduelle de la température, et c’est le seul agent qui accé- 
lère le mouvement — effet marqué surtout dans les liquides de 
grande viscosité (S. Exner). M. F. Exner a fait quelques me- 
sures de l'influence de la température pour leau dont nous em- 
TT pour 209, et »— 0.0051 —— 
C 
pruntons les résultats: v» — 00032 = 
pour 71°. 
8 5. Les faits exposés dans le paragraphe précédent conduisent 
à abandonner toutes les théories qui présument des sources extérieu- 
res d'énergie, surtout l’hypothèse qui s'impose d’abord, que le phéno- 
mène Brownien est provoqué par les courants de convection, engen- 
drés par les inégalités de le température au sein du liquide. Des 
considérations simples, concernant le mécanisme de tels courants, 
contredisent d’ailleurs eette explication. A la température de 40° C. 
les mouvements devraient cesser complètement dans l’eau, tandis 
qu’ils subsistent, en réalité, avec presque la même vitesse, jusqu’à 
zero (Meade Bache) Si l’espace rempli par le liquide est réduit, 
au moyen d’un couvre-objet, à un dixième de millimètre (p. ex. 
Gouy), les courants devraient être ralentis énormément, mais on 
n’observe aucun changement du mouvement. D’après un simple cal- 
cul approximatif une chute de 10:000° degrés par centimètre serait 
nécessaire dans ce cas à la production d’un courant correspondant 
aux vitesses mesurées du $ 2. On aura de tels courants, en géné- 
ral, dans des vaisseaux à dimensions plus grandes, mais leur mou- 
vement d'ensemble, de translation régulière, peut être distingué al- 
sément, au microscope, du tremblement irrégulier exercé par chaque 
particule indépendamment des autres qui constitue le mouvement 
Brownien. 
Remarquons enfin que les différences maxima de température 
autour d’une particule sphérique, exposée à l’insolation directe et 
absorbant tout le rayonnement à sa surface, ne sont qu'une fraction 
ca, 
mr (e — rayonnement solaire, a — rayon de la sphère, 
du coefficient 
