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dans une direction différente. Son centre décrira un chemin à zig- 
zags capricieux, Composé de morceaux droits de longueur beaucoup 
plus petite même que les dimensions des particules; son déplace- 
ment n’est visible que lorsque la somme géométrique de ces mor- 
ceaux s'élève à une valeur appréciable !). En outre, il faut intro- 
duire une correction de moindre importance, à savoir: ce n’est pas 
le mouvement dans l’espace, mais sa projection dans un plan que 
nous observons. Les vitesses réelles, par conséquent, seront plus 
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grandes en raison de — (en moyenne) que les vitesses mesurées. 
TT 
II. 
$ 10. Essayons maintenant de pousser plus loin l'analyse d’un 
tel mouvement en lui donnant une forme qui se prête au traite- 
ment mathématique. 
D’après ce qui a été dit plus haut, il est évident que la valeur 
absolue de C oscillera toujours autour de la valeur moyenne, don- 
née par (3), ét ne s’en éloignera que rarement, tandis que la di- 
rection du mouvement changera continuellement. On peut done con- 
sidérer la vitesse commeapproximativement constante, 
mais sa direction comme variable. Des lois de la collision 
des corps sphériques on déduit aisément la conclusion que la com- 
posante de vitesse, normale à la direction du mouvement primitif C, 
de LE DMC ER 
transmise à M par chaque collision, est en moyenne: AU c'est-à- 
dire que la direction du mouvement de M change de l’angle 
Du TOC 
(4) nc ae 
C 
m 
M 
petit, il en résulte que le cas envisagé est opposé à celui des col- 
Comme nous supposons très petit, et par conséquent aussi — 
( 
lisions des molécules gazeuses entre elles. Car dans la théorie des 
gaz, on admet la supposition, inexacte d’ailleurs, que pour le mou- 
1) M. Exner et M. Wiener eux-mêmes remarquent qu'ils ne pouvaient pas 
tenir compte des zigzags très petits, mais ils n’apprécient pas l'importance de 
ce fait. 
