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dérivée de (3) et de (4), donne: 
“> a=1\/7 32 32 Mn (14) 
ou, en considérant que la longueur des morceaux composants / est 
égale à la vitesse C = e\/, divisée par le nombre de collisions 
Me: 
n, subies par seconde: 
a sise. (15) 
Notons, d’abord, le résultat inattendu, d’après lequel le chemin 
parcouru par M ne dépend pas de la masse de M, mais de la na- 
ture du milieu environnant et de la fréquence des collisions, qui 
est liée avec les dimensions de M. Une masse plus grande a une 
moindre vitesse €, mais une persistance de vitesse plus considé- 
rable, et ces deux effets se contre-balancent. 
$ 13. Considérons encore une objection, qu'on pourrait élever 
contre les suppositions admises dans ce calcul. Nous avons supposé 
que le corps M conserve toujours la même vitesse C, tandis qu’en 
réalité elle sera variable Cette simplification pourrait entraîner une 
erreur considérable dans nos résultats, si la vitesse de M diminuait 
- \ N m 
souvent jusqu’a une valeur moindre que — 
nr : 
correspond au mouvement rectiligne; car cela engendrerait, chaque 
fois, un changement complet de sa direction. On peut estimer la 
dans l'intervalle qui 
probabilité de cet événement de deux manières: d’après le raison- 
nement du $ 8 ou, ce qui est plus exact, en appliquant la loi de 
v2 
Maxwell ve %dv aux particules M, en vertu de leur analogie 
avec les molécules gazeuses. 
Il en résulte l'extrême improbabilité d’un tel fait, ce qui prouve 
que notre supposition simplifiante n’entraîne pas d’erreur essentielle. 
EVA 
$ 14. Essayons maintenant d'analyser le second cas possible, 
mentionné à la fin du $ 10, c’est-à-dire le suivant: les dimensions 
de la particule M ne peuvent être considérées comme petites par 
