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rapport au parcours libre 2 des molécules du milieu. Alors les chocs 
de ces molécules contre M ne seront plus distribués avec la même 
probabilité dans toutes les directions, puisque les couches voisines 
de la sphère participeront dans son mouvement, ce qui aura pour 
effet d'empêcher les changements brusques de la direction du mou- 
vement de M et par conséquent, d'agrandir le chemin A. Malheu- 
reusement la méthode exacte du $ 11 ne peut être appliquée dans 
ce cas: mais on peut déduire au moins l’ordre de grandeur de A, 
par une voie différente, moins exacte, mais très simple. 
La particule M, lancée dans le milieu avec une vitesse initiale 
C. subirait un ralentissement du mouvement (de la vitesse compo- 
sante, dans la direction initiale) d’après la formule: 
t 
(16) V — CCE 
où 7 représente la masse de la particule, divisée par le coefficient 
. M . x 2 r r 2, 
de la résistance: T= = . Mais d’après ce qui a été dit au $ 9, 
l'énergie cinétique du centre de la gravité de M ne diminue pas, 
si C a la valeur qui résulte de (3). La sphère perd sa vitesse pri- 
mitive, mais en revanche elle acquiert des vitesses normales au 
mouvement initial, de telle grandeur en moyenne, que la vitesse 
résultante ne change pas '). 
Nous pouvons regarder le temps de relaxation 7 comme mesure 
MC 
de la durée du mouvement reetiligne. et le chemin 7 C = S 
comme mesure du chemin rectiligne. Le mouvement de la particule 
M peut être assimilé, par conséquent, au mouvement d’une molécule 
gazeuse, qui s’eloignerait de sa position initiale sur un chemin en 
zigzag, Composé de morceaux droits de la longueur du parcours 
libre (apparent) À — 5 C. 
La distance moyenne atteinte, par une telle molécule, est d’après 
la formule citée p. 590: A, — An, d'où résulte le déplacement, at- 
teint dans une seconde: 
1) Ceci est en désaccord avec l’opinion d’après laquelle un ralentissement in- 
fini de la vitesse V aurait lieu dans un milieu visqueux. En réalité, avec des corps 
visibles à l'oeil nu, le mouvement calorique subsistant, C, sera très petit en com- 
paraison avec des vitesses initiales, mesurables, et on est en droit d’en faire ab- 
straction, s’il s’agit de la mécanique ordinaire. 
