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A = Cr — cVE= VE (17). 
Le calcul n’est pas exact, évidemment, puisque nous avons substitué 
Cr au lieu de Cr (1 e-!); d'autre part, nous avons négligé le dé- 
) Pr sus 
placement latéral, atteint à la fin du temps 7, et aussi la persistance 
finale de la vitesse (voir $ 10), mais l’ordre de grandeur du résultat 
sera vrale. 
$ 15. Nous en donnerons la preuve en se rapportant au pro- 
blème précédent des $$ 11—12. Dans ce cas la formule ordinaire 
R 5 
de Stokes (23) n’est pas applicable, à cause de la grandeur de 
À 
A et il faut déduire la résistance S par une méthode directe. Elle 
résulte du nombre de collisions éprouvées par la sphère M1: 
h =NE2R te (18) 
et de la diminution moyenne de la vitesse composante (dans la di- 
rection primitive), produite Be chaque collision. qui s’evalue par 
2m 
des méthodes connues, à > - De. 
3 M 
D'où: 
® 27 2 
En 2 — \ 
= 3 Ra oe zmn (19) 
done: 
AN. 20 
2n > 
Ce résultat coïncide, en effet, avec l’@quation (15), seulement le 
coefficient numérique est plus petit, ce qui s'explique d’après ce qui 
a été dit plus haut. Mais on peut établir une identité complète avec 
le résultat exact, en considérant les valeurs: 
Poe io 
SR) 
comme mesures de la durée et de la longueur du mouvement recti- 
ligne. 
$ 16. Abordons maintenant le probleme du $ 14, en nous ap- 
puyant sur la formule ainsi corrigée: 
1) Voir p. ex. Boltzmann, Gastheorie I p. 69. 
=] 
Bulletin III. 
