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33" VS 
Si les dimensions de la sphère sont petites, par rapport au par- 
cours libre des molécules environnantes, on peut faire usage de la 
formule de Stokes!): 
(23) Biber 
ce qui donne le déplacement décrit par M, dans une seconde, dans 
ce cas 
(24) a #02 cm 
y Vr Vu R 
Cette formule est presque identique au résultat?) trouvé, par 
des méthodes tout à fait différentes, par M. Einstein. Il n’en dif- 
fère que par la valeur du coefficient numérique, qui est plus grand 
(22) A 
ici en raison de N M. Einstein ne considère pas du tout le 
À ; 
cas d’un grand PR formant l’objet des $$ 11—12, mais sa formule 
Bep237sloeset AT em qui correspond à notre équation 
P sil P q 
(22), peut être adaptée à ce problème, par l'introduction de S de 
l'équation (19), ce qui donne une relation analogue à (15). Nous 
n’entrerons pas dans une discussion des deux méthodes, très ingé- 
nieuses d’ailleurs, qui ont conduit M. Einstein à cette formule; 
nous remarquerons seulement qu’elles reposent, toutes les deux, sur 
des raisonnements indirects *) qui donnent lieu à des questions très 
délicates. 
En tout cas, l'accord parfait avec le raisonnement direct, que 
nous avons employé et qui explique mieux le mécanisme intime 
du phénomène, doit être considéré comme une confirmation très à 
1) Voir p. ex. Lamb, Hydrodynamics p. 552 (1906), Kirchhoff, Mechanik 
p. 000. 
2) loc. eit.p. 599, p. 379. 
>) P. ex. l’application des lois de la pression osmotique aux particules suspen- 
dues et l’évaluation de leur diffusion dans le milieu, l'application du théorème de 
Boltzmann (sur la distribution des systèmes mécaniques sujets à des forces 
potentielles) à la résistance éprouvée par une particule daus le milieu vis- 
queux. 
