601 
molécule, douée d’une énergie cinétique égale à celle des molécules 
du milieu, mais d’un parcours libre apparent très petit. D’après (21) 
nous avons: 
4\3 MC 
an (31) 
3/6nuR 
ce qui dans notre cas est de l’ordre 8:107$8 em. 
Cette analogie entraîne aussi l’existence d’une diffusion des particu- 
les dans le milieu, par suite des mouvements Browniens, et le coefficient 
de diffusion résulte de l'équation D — 2 (voir Smoluchowski, Bullet. 
6 
Crac. 1906 p. 212): 
6 MO aim 
nn ne: 
(32) 
Dans notre cas nous avons D= 107?. 
En effet, M. S. Exner a observé la diffusion de l’&mulsion de 
mastie dans de l’eau pure, et ce phénomène subsiste lorsque les 
deux liquides sont séparés par du papier à filtrer. 
On peut aussi introduire la notion d’une pression osmotique 
(point de départ des raisonnements de M. Einstein dans son pre- 
mier mémoire); d’où résulte l’existence d’un abaissement de la pres- 
sion de vapeur. Done, une poudre quelconque, mais de finesse suf- 
fisante, doit être hygroscopique, en vertu de la petitesse des grains 
mêmes; dans les suspensions il v aura le phénomène de l’abaisse- 
ment du point de congélation ete. Ces phénomènes n’ont pas d’im- 
portance pratique, en général, à cause de sa petitesse, mais le fait 
même est intéressant, qu'il n’y a que des différences quantitatives 
sous ce rapport entre ces suspensions et les solutions ordinaires. 
$ 21. Une question liée avec ce sujet est la cause de la sta- 
bilité des milieux troubles. D’après la théorie, on peut prévoir deux 
genres de stabilité. D'abord. les particules M se distribueront, en 
état d'équilibre sous linfluence de la gravité, d’après la formule or- 
dinaire de la pression atmosphérique. 
Leur nombre dans la hauteur 2 sera): 
N N, era? 
3 PERS 
we ZNI_ 1.88.1017 ps 
ern: (@—e). (5) 
