16 H. Gyldén, 



tions ne seront employées que lorsque nous considérerons les grandeurs du 

 second ordre relativement h p et k q . 



L'application de la théorie développée dans les pages précédentes 

 ressortira le mieux en présentant quelques exemples. Nous considére- 

 rons toujours M=L^=0. Dans un premier exemple, nous supposerons 

 que A --='- et que l'angle t se modifie proportionnellement au temps, de sorte 

 que si /3 désigne une constante, < sera exprimé par la formule suivante: 



Nous obtenons alors: 



-^ = f^ßt, B' = 0, 

 1 dA' ^ dB' 



Si, maintenant, nous plaçons ces valeurs dans les équations (19), nous 



obtenons, après leur intégration, les constantes d'intégration étant désignées 



par /o et po • 



ß 

 f = /g -{- ß Sin f^nt nßt Cos f/,nt -\- — Sin^n^ , 



ß 

 g = Oa — ß Cos fi7it — nßt Sin f^nt — — Cos^n«. 



Les équations (18) nous donnent ensuite: 



p = — /o Sin fM,nt -|- (7o Cos^n^ — /3 f — + -^) ' 



q ^ /o Cos f^nt -\- (/g Sh\ f^nt — nßt . 



En supposant que p et q disparaissent quand i = 0, les constantes 

 se déterminent comme suit: 



/o =0, 



D'où l'on obtient en dernier lieu: 



p = — /3(— + l)(lCos/*nO, 



q = ß( — 4" 1) Sin fjunt — nßt . 



