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4. Weil die beiden Elektricitäten in einem Systeme 

 von Körpern, das keine Ladung von aussen empfangen öder 

 nach aussen abgegeben hat, immer in gleichen Mengen frei 

 werden ^), öder, wenn man niir eine Art Elektricität an- 

 nimmt, weil bei der Verschiebung der Elektricität die Sum- 

 men der entstandenen Abweiehungen Liber und unter der 

 Eormalen Menge einander gleich sind, können wir noch 

 folgende Voraussetzung maclien. 



D) Die Summe der La dungen, ivelche die Oberfiächen 

 der verschiedenen TJieile der Maschine und der Leitung 

 zwisclien defi Elektroden annehmen, ivenn die Maschine in 

 gleichförmigem Oange gehalten ivird, ist gleich Null, vor- 

 ausgeseizt dass keine Ladung von aussen empfangen öder 

 nach aussen abgegeben ist. 



Gehen wir jetzt zu unserer Anordnung in Art. 3 zu- 

 riick lind denken wir uns auch den Leitungsdrath ACB in 

 zwei gegen die Elektroden symmetrische Hälften (z. B. in 

 einen Kreis) tern von allén äusseren Leitern angebracht, so 

 miissen sich die beiden Elektricitäten symmetrisch auf die 

 beiden Drathhälften vertheilen. Halten wir die Maschine in 

 gleichförmigem Gange, geht daher durch den Drath ACB 

 einem Strora von einer Intensität i in der Richtung ACB, 

 wenn A die positive Elektrode ist. Dabei hat das Poten- 

 tial der Elektrode A einen Werth Va und das Potential der 

 Elektrode B den Werth Vi = — Va, wegen der Symmetrie 

 der Ladungen. Die Potentialdifferenz der Elektroden, d. h. 

 die Elektromotorische Kraft fiir den Drath ACB, hat daher 

 die Grösse Va — Vb = ''2Va = E. Die Potentiale der ver- 

 schiedenen Querschnitte des Drathes nehmen allmählig ab 

 vom Werthe Va auf A zum Werthe Vb = — F« auf B; 

 in einem bestimmten Querschnitte C ist das Potential 

 gleich Null. 



Denken wir uns den Drath ACB in irgend einem Quer- 

 schnitte durchschnitten und längs der Abscissenaxe ausge- 

 streckt und errichten wir in jedem Querschnitte eine Ordi- 



1) Ohm, Die galvanisclie Kette, S. 136. 



