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Die freie Ladung können wir entfernen (vergl. den fol- 

 gendem Art. 5) und so den normalen Potentialzustand 

 herstellen. 



Folgendes Beispiel wird dieses näher erläutern. Der 

 Drath sei in der Nähe der positiven Elektrode mit der inne- 

 ren Belegung einer Leydenerflasche von der Capacilät C 

 verbunden, ebenso in der Nähe der negativen Elektrode mit 

 der inneren Belegung einer anderen Leydenerflasche von 

 der Gapacität C Die äusseren Belegungen der Flaschen 

 seien zur Erde abgeleitet. Beim slationären Strome sind 

 die Flaschen zu den Potentialen Va. Fj geladen und besit- 

 zen somit die Ladungen 'C V a, C Vi. Von der Ladung des 

 Drathes können wir absehen. Nach D) haben wir somit 

 annäherungsweise: CVa-\- C'Vij = 0\ da ausserdem Va — Vi, 



= E ist, so bekommen wir: F„=:— - y^^, F^ = — 



Beim normalen Zustande hatten wir aber V^ = — Vi =^ E. 

 Die Grösse der normalen Ladung ist somit = 4- (C — C) E. 

 Die freie Ladung ist daher = — |(C'— C) E und bringt her- 



vor das constante Potential — ^ r-ij Å — ■ ^^® factischen 



(J (jr QJ^ 



Potentiale der Elektroden sind: ^ E~ I ^ , ^ E=z— — — , 



^ C-\-C' C-j-C ' 



— ^E — i f^\rv -^ = ~ TuTp" ^'^*^ oben. Als extremer 



Fall sei C' = 0; dann wird Va =0, Vi = — E. Die mit der 

 positiven Elektrode verbundene Flasche nimmt gar keine 

 Ladung an. Durch die Zufuhr der Elektricitetsmenge ^ CE 

 wird die freie Ladung —^CE neutralisirt und der Poten- 

 tialzustand wird der normale mit den Endpotentialen ^ E, 



— ^E. 



5. Verbinden wir durch einen feinen Kupferdrath ir- 

 gend einen Querschnitt des Drathes ACB mit einem isohr- 

 ten geladenen Gonductor, z. B. mit der inneren Belegung 

 einer geladenen Leydenerflasche, deren äussere Belegung 

 zur Erde abgeleitet ist, und sind die Potentiale dieses Qucr- 

 schnittes und des Gonductors verschieden, so verliert der 



