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Ist aber / veränderlich, darf die Gleichung (7) nur auf 

 einen unendlich kleinen Theil dL des Drathes angewandt 

 werden : 



■ de = YVclL = — ^VdV. (8) 



a 



Der letzte Ausdruck wird durch Differentiation der Gleichung 

 (I) nach X erhalten. Die ganze Ladung wird durch Inte- 

 gration von (8) berechnet. 



Man hat die Gleichung (8) als selbstverständlich ange- 

 nommen^), was uns nicht berechtigt erscheint, da das Poten- 

 tial des Leiters veränderlich ist und die Formeln der Elek- 

 trostatik daher nicht ohne weiteres anzuwenden sind. 



Bei der Potentialveränderang bedurfen auch die Theile 

 der Influenzmaschine gewisse Ladungen, welche wir doch bis 

 jetzt nicht zu beachten brauchten. Später kommen Fälle vor, 

 in welchen diese Ladungen in Berechnung zu nehmen sind. 



Die Oberflächenladung ist nicht gleichförmig längs des 

 Drathes vertheilt. Nach der Gleichung (8) ist nämhch, bei 

 constanter Längencapacität y-> ^J® Ladung jjer Längenen- 

 heit yV proportionell dem Potentiale V in der Mitte jedes 

 .Draththeilchens. Diese Ladung hat somit, beim normalen 

 Potentialzustande, an der positiven Elektrode ihren grössten 

 positiven Werth -{-^yE, an der negativen Elektrode ihren 

 grössten negativen Werth — yY^ ^^^ ist in der Mitte des 

 Drathes gleich Null, 



14. Es seien zwei Strorakreise 

 gegeben, die aus zwei Dräthen von 

 derselben Substanz bestehen. Die Drä- 

 the haben die Längen L, L' und 

 die Querschnitte q und q'; von den 

 elektromotorischen Kraften E, E' wird 

 dieselbe Ötromstärke i in ihnen unter- 

 halten; der Potentialzustand mag fiir 

 beide das normale sein. Die Quer- 

 schnitte 0,0' Fig. 5 sollen beide das 

 Potential F^, die Querschnitte H, R' beide das Potential F^ 

 besitzen. Wir haben nach Gl. (5): 



') Maxwell, 1. c. art. 332. 



