326 



und Em-\-i endigt, erhäll man durch die Anwendung der 

 m — 1 ersten Gleichungen (23) sowie der folgenden zwei 

 Gleichungen : 



wo v, V''' die Potentiale des Anfangs- und Endpunktes, 

 /, r" die Widerstände der Leitungsstiicke vom Anfangs- 

 punkte zu Ei und von E^ zum Endpunkte sind. Man be- 

 kommt die Gleichung 



_ E,JrE,+ -'-{-E„.-i-V'- V" 



welclie die volle Erweiterung des Satzes N) enthält, 



S) In jeder Ahtheilung eines von heliehigen cylindri- 

 sclien öder prismatiscken Leitern zusammengesetzten Strom- 

 kreises ist die Stromstärke gleich der algebraischen Summe 

 der in der Ahtheilung vorhandenen elektr omotor ischen Kräfte 

 vermelirt mit der Potentialdifferenz zwischen den Enden der 

 AbtJieilung, die ganze Summe dividirt mit dem ganzen Lei- 

 tungswiderstcmde der Ahtheilung. 



Dieser Satz, welcher den geschlossenen Stromkreis als 

 einen speeicllen Fall {V"=:V', r' -\-r" = rni) einschliesst, bii- 

 det bekanntlich die Grundlage des zweiten KiRCHHOFF'sc/«en 

 Oesetzes fiir Stromverzweigung, wenn man die Leitungen 

 von einem Krcuzpunkte zum folgenden als die Theile eines 

 geschlossenen Kreises im Stromsysteme betrachtet. 



Die successiven Potentialgefälle sind im allgemeinen 

 Falle: 



^12^ §23? Sn\^ fOn\ 



«i2 = ;r-, «23 = -^ «wi = -— . (^t)j 



yi2 ^23 Ini 



Das Potentialgefälle hängt somit, ausser von der Stromstärke, 

 vom specifischen Widerstände und vom Querschnitte ab. 



