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\-CndVn^ wo Cl, C2---Cn åiB Capacitäten der Maschi- 



nen bedeuten. Nach D) ist nun die algebraische Sumrae 

 allor Ladungen gleich Null und wir bekommen die Gleichung 



YiE,/l V, + E2/1V,-] h E,^J F„) 



+ aic,/] V, + c^zj n + . . • + C\J rj = O, 



welche sich auf die Gleichung 



E,J V, -i-E,JV,-\ h En/1 V,, == O 



(30) 



(31) 



vereinlacht, wenn C1C2C3 



Fig. 13. 



vernachlässigt werden können. 

 20. Der allgemeine Fall 

 wenn auch elektromotorische 

 Kräfte entgegen der Stro- 

 mesrichtung vorhanden sind, 

 können wir auf den soeben 

 behandelten Specialfall zu- 

 riickfiihren. Anstått, des Po- 

 tentialsprunges E^^D2Å2-[- 

 B2E2 Fig. 13 können wir näm- 

 lich eine Drathlänge Z2 = i?2^2' einschalten, welche von 

 derselben Stromstärke i durchströmt ist wie der gegebene 

 Stromkreis, wobei ^2'^2' = -^2-^2 sein muss, somit ^2 = 



- (^2 D2 + B'2E'2) = - (^2 A + B^E.,) = ^. Der eingeschal- 



tete Drath muss im allgemeinen eine gewisse Ladung besitzen, 

 damit seine Potentialgerade -02^2' eine Fortsetzung der Gera- 

 den i^iA sei. Nach Art. 13 Gl. (7) ist diese Ladung, wenn 

 wir immer eine constante Längencapacität voraussetzen, 



= i Y L,{A,D, - B^E^) = 1 ^ E^ ( 1 E, + J V, 



a 



= ^-E,dV,. 



iE,-^jV,) 



Wir bezeichnen die in der Stromesrichtung wirkenden 

 elektromotorischen Kräfte mit E\, E'^, E'^ • • • , die in der 

 cntgcgengesetzten Richtung mit E'\, E"^, E"-y, wobei 

 ^/+^V + ^3'H > E^' -\- E^' + E,'" -^ ••• ist. 



