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Wir ersetzen jetzt E^'\ E.^\ E.^" • • • durch die Dräthe 

 L," = =^, L," = ^ L," = =^ Dadurch erhållen 



a a a 



wir eincn Stromkreis mit den gleichgerichteten elektro- 

 motorischen Kraften £"/, E^', E-/ • • • und mit der Ladung 



hE,^zlV\-{.E,r./V,'+E.//JV,'-\-. . .) + (G/jr/4-C2'zlF/+ 



C\'/JV^'-\-' . •). Der gegebene Stromkreis hat nach D) keine 

 Ladung; die letzte Summe ist somit die durch die Verän- 

 derungen des Stromkreises bedungene Ladung. Die einge- 



schalteten Drähte besitzen aber die Ladung -(^/'J F/' -I- 



E./'zJE2"-\- ), die ausgeschalteten Maschinen hatten 



die Ladung (C/' J F/' + C/^y F/' -| ). Die Differenz 



^-{E,"jV," + E,''j F/' 4- . . ) - (C/' J F/' + C," z/ V,"-\- . . . ) 



stellt daher auch die Ladung des veränderten Stormkreises 

 vor. Wir bekommen somit die fiir den gegebenen Stromkreis 

 geltende Gleichung y {E'/i F/ + E^il F/^- • • ) + « {Ci^ ^^/+ 

 C^^V^'+--) = r{E,"jV^'-\~E^'dV^'^.. .)-cc{C^'/iV'\-\- 

 C^'/i V^'-\- ■ ■ ), welche in die Gleichung (30) iibergeht, wenn 

 wir — El", — E2" • • • als die algebraischen Werthe der 

 cntgegen dem Strome wirkenden elektromotorischen Kräfte 

 annehmen. 



Mit dieser Erweiterung gelten die Gleichungen (30) 

 und (31) fiir den allgemeinen Fall und giebt im Verein mit 

 den Gleichungen (27) sämmtliche Potentialverschiebungen. 



21. Den allgemeinen Fall kön nen wir auch direct in 

 folgender Weise behandeln. Wir denken uns, dass die n 

 nach einander gestellten Dräthe L12, L^^, L^^- • • Lnx die 

 Elektroden von n Influenzmaschinen verbinden, wie Fig. 2 

 fiir zwei Maschinen erläutert. Die Dräthe seien im norma- 

 len Potentialzustande und die Stromstärke soll in allén 

 Dräthen dieselbe sein. Durch besondere Ladungen wer- 

 den dann die successiven Potentialgeraden in solcher Weise 

 verschoben, dass die Endpotentiale fiir L^^- ^E^-^- dV^xxnå 

 — i^2 + ^F2, fur ^23: i^2+^^2 und —^E^-\-jV^ u. s. w. 



