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keine Auskunft iiber das wahre Verhältniss der Luftsäule 

 zum durchgehenden Strome, sondern mlissen wir ihre Ei- 

 genschaften in dieser Hinsicht aus ihren Energieverhältnissen 

 herleiten, wie oben Art. 32 gemacht wurde. 



34. Wir können es nicht unterlassen die geistreichen 

 Betrachtungen zu erwähnen, durch welche Edlund in meh- 

 reren seiner Abhandlungen das Verhalten der Gase gegen 

 den elektrischen Ström ausgegriindet hat. Edlund nimmt 

 an^), dass die gewöhnliche Materie (la matiére ordinaire) 

 nicht nöthig ist um die Elektricität von einem Örte zu ei- 

 nem anderen fortzuleiten. Im Gegentheil ist das Vacuum 

 (le vide) ein guter Leiter der Elektricität, wie die Polarlicht- 

 erscheinungen in sehr grosser Höhe iiber der Erdoberfläche 

 bestätigen. Die grosse Potentialdifferenz, welche nöthig ist 

 um eine Entladung zwischen Metallelektroden in stark ver- 

 diinnten Gasen herzustellen, wird hauptsächhch durch die 

 grosse elektromotorische Gegenkraft an den Elektroden be- 

 dungen. 



Die gewöhnliche Materie aber setzt der Bewegung des 

 Lichtäthers, d, h. dem elektrischen Strome ein Hinder- 

 niss entgegen und iibt somit einen Gegendruck^) (contre- 

 pression) öder einen passiven Widerstand (résistance pas- 

 sive) aus, welcher in festen und fliissigen Leitern gleich ri 

 öder projgortional der StromstärJce und dem Ohm'schen Wi- 

 derstande (résistance principale) ist, aber in Gasen von der 

 Stromstärke nicht abhängt. 



Die elektromotorische Kraft E in einer Hydrokette 

 wirkt wie ein Druck, welche die Elektricität in der Strom- 

 bahn in Bewegung setzt mit einer Beschleunigung, die auch 

 vom Gegendrucke der materieilen Theile abhängt. Wenn 

 der Ström nach sehr kurzer Zeit stationär geworden ist, 

 miissen Druck und Gegendruck einander gleich sein. Man 

 erhält somit fiir einen Stromkreis mit einer Luftsäule von 

 der Länge L die Gleichung 



1) Kongl. V. Akademiens haudl. Bd. 19, N:o 2 S. 18. 

 -) Théorie des plienoménes électriques. L. c. S. 22 — 27. 



