66 



samt oförändradt yttre tryck med /q, så har man i enlighet 

 med detta antagande 



(a) 2 r = ;. — /q. 



Om värdet på / vid 0° C. betecknas med /^ samt kroppens 

 lineära utvidgningskoefficient med b, har man vidare, då b 

 betraktas såsom oberoende af temperaturen, och det yttre 

 trycket är konstant, 



l = /.,{l-\-bt\ 



/<,=:^(l-&-273), 



af hvilka eqvationer fås 



(b) / - lo - /i & (273 + t)-= h hT= ^^-, 



der T är kroppens absoluta temperatur. Såsom definitivt 

 uttryck för r erhålles då af eqv. (a) och (b) 



2(l + &^) 



Hvad molekylernas hastighet vidkommer, så måste denna 

 hos samma molekyl antagas vara olika i olika moment och 

 hos olika molekyler af en och samma kropp ohka i samma 

 moment. Men om kroppen alltigenom har samma tempera- 

 tur, så kan man antaga, att alla dess molekyler röra sig 

 med en gemensam, blott af temperaturen och kroppens ma- 

 teriella beskaffenhet beroende medelhastighet u, hvilken un- 

 der vissa förut sättningar kan definieras sålunda, att den lef- 

 vande kraft, som skulle förefinnas hos kroppen, om alla dess 

 molekyler rörde sig med denna hastighet, är lika med den 

 lefvande kraft, som kroppen i verkligheten eger på grund af 

 den rörelse, hvarom här är fråga. 



Tvenne enkla former, som denna rörelse hos en fast 

 kropp under de of van gjorda förutsättningarna kan tänkas 

 hafva, äro: en rörelse på vibrationsrummets yta (i en stor- 

 cirkel) och en rörelse längsefter en diameter till densamma. 



