74 



oscillera rätlinigt med den konstanta hastigheten ii och am- 

 plituden r. Vidare beteckna vi med M det ena af de två 

 planer, som begränsa ett dylikt lager, samt med (f den spet- 

 siga vinkel, som vibrationsriktningen för en af lagrets mo- 

 lekyler i något ögonblick bildar med normalen till planet M. 

 Molekylen rör sig följaktligen i riktningen af nämnda normal 

 med hastigheten w-cosy; för hvarje hel oscillation, som den 

 utför, afger den således i riktning åt planet M rörelseqvan- 

 titen 2mn-coS(/. 



Vi beteckna nu med ch antalet molekyler på ytenhe- 

 ten af lagret, hvilkas vibrationsriktningar i det i fråga va- 

 rande ögonblicket med normalen bilda vinklar, som ligga 

 mellan cp och cf. -f- dqj, samt med t såsom förut halfva oscil- 

 lationstiden. På tiden 2r afger då hvar och en af dessa 

 molekyler i riktning åt planet M rörelseqvantiteten 2nm-cos(p, 

 och således är den rörelseqvantitet, samtliga molekyler, hvil- 

 kas antal blifvit betecknadt med d^, på samma tid afgifva 

 i nämnda riktning 



2mu • cos (fl • dz. 



Hela antalet molekyler på ytenheten af lagret är t^, och eme- 

 dan detta antal är utomordentligt stort, så kan man antaga, 

 att i hvart moment alla möjliga vibrationsriktningar, således 



TT" 



äfven alla möjliga värden .pä </ meljan O och ^ äro lika re- 

 presenterade bland dessa molekyler. Följaktligen måste dz 

 förhålla sig till — likasom vtan af ett sferiskt bälte, mot-' 



svarande vinkeln d'^ och radien 1, förhåller sig till ytan af 

 en halfsfer med samma radie. Man har alltså 



hvaraf erhålles 



c?^ : — = 2/T sin (p, dip : 2x1, 



dz^^H^ 



