K. F. Slotte. [XLVIl 



a I ber. I beob. 



Blei 0,00046 6,9 5,4 



Platin 3 8 25,9 27,2 



Cadmium 4 3 12,7 13,6 



Silber 39 26,o 21, i 



Zink 4 9 24,9 28,i 



Kupfer 2 3 50,2 43, o 



Alumininm 4 5 75,2 100,0. 



Die Formeln, welclie wir zur Berechnnng der Schmelz- 

 "wärme hergeleitet liaben, setzen voraus, dass die Moleciile 

 geradlinige und liarmonische Schwingungen ausfliliren. Um- 

 gekehrt känn man in verscMedenen Weisen*die beobacliteteten 

 Werte der Schmelzwärme zur Prtifung dieser Voraussetzung 

 benutzen. In der ersten der oben citirten Arbeiten wurde 

 eine solche Prtifung bewerkstelligt, indem die Maximal- 

 geschwindigkeiten der Moleciile flir einige Metalle bei ge- 

 wöhnlicher Temperatur sowolil aus der Voraussetzung harmo- 

 nischer Scliwingungen ohne Benutzung der Schmelzwärme 

 als auch aus den beobacliteten Werten der Schmelzwärme 

 und der Schmelztemperatur ohne Voraussetzung harmonischer 

 Schwingungen berechnet wurden, wobei sich herausstellte, 

 dass die nacli beiden Metoden berechneten Werte der Ge- 

 schwindigkeiten mit einander gut tibereinstimmen. AVir wer- 

 den hier eine andere Berechnung ausfiihren, die ebenfalls ein 

 Schlussresultat liefert, welches daftir zu sprechen scheint, 

 dass man berechtigt ist die Molecularbewegungen der ein- 

 fachen festen Körper als annähernd geradlinige und har- 

 monische Schwingungen zu betrachten. 



In der zweiten der oben citirten Arbeiten habe ich in 

 den Grundformeln flir die Molecularbewegung fester Körper 

 eine Constante ^/ eingefiihrt, welche von der Form der 

 Schwingungen abhängig ist und ftir geradlinige öder kreis- 

 förmige Schwingungen mit constanter Geschwindigkeit den 

 AVert 1, flir geradlinige und liarmonische Schwingungen 



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dagegen den AVerth " hat. Bezeichnet man die Masse und das 

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