2 K. F. Slotte. [XLVII 



diesem Falle' wlirden somit isotermische Volumenänderun- 

 gen beim absoluten Nullpunkte ohiie Wärmeverbrauch vor- 

 sichgehen, was mit bekannien Naturgesetzen nicht tiber- 

 einstinimt. 



Wenn man dagegeii annimmt, dass ( —^ I beim absoluten 



\Q.'JL / 11 



ISTullpunkte = <>o ist, so braucbt ( -—- j bei diesem Punkte 



nicht = O zu sein. Dann wird aber die geringste Tempera- 

 turerhöhung bei konstantem Yolumen einen Zuwacks des 

 Druckes kerbeiftiliren, der in keinem Verhältniss zur Tempe- 

 raturerköhung stelit, und die Curve, welche mit dem Drucke 

 als Ordinate und der absoluten Temperatur als Abscisse eine 

 Zustandsänderung bei kontantem Volumen darstellt, muss in 

 diesem Falle fiir T = O die Ordinatenachse tangiren, wäh- 

 rend sie sicli mit zunehmender Temperatur von derselben 

 entfernt. 



Nun ist aber, wenn man nur liomogene Körper in Be- 

 traclit nimmt : 



fdv\ 



( ÉL] =_ llH. 

 dv \ 

 dp Jt 



(2) UTJ. 



Wenn fiir T=0 der Differentialkoefficient ( -~^j==:oc ist, so 



muss dann aucli die auf der rechten Seite der Gleichung (2) 

 befindliche G-rösse unendlich sein. Dieses trifft ein, sowohl 



wenn ( — r^ ) = co ist, wätirend ( ~^— endlicli bleibt, als auch. 

 \dTjp \dp Jt 



wenn ( -n^ ) endlich. und ( -7— ) = O ist, öder aucli können 

 \ dTJp \dp Jt 



gleichzeitig(^)^ = ~ und (J) = O sein. 



"Was die erste Mögiiclikeit anbetrifft, nämlich dass 

 fur T = {) 



( dv\ 



